ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Оператор плотности из "ЯМР в одном и двух измерениях" До сих пор оператор плотности g(t) мы определяли для полной квантовомеханической системы. В полном гильбертовом пространстве базисные функции зависят как от пространственных, так и от спиновых координат всех электронов и ядер, входящих в систему. Однако при рассмотрении ЯМР обычно достаточно рассчитать средние значения ограниченного набора операторов IQ], которые действуют только на ядерные или только на электронные спиновые переменные. Остальные степени свободы относят, как правило, к решетке . [c.35] Для расчета средних значений (Q) нет необходимости в полном операторе плотности д(1). Достаточно лишь определить приведенный спиновый оператор плотности a(t), который получается из е(0 вычислением следа по всем степеням свободы решетки. [c.35] Составляющие его члены мы рассмотрим в.разд. 2.2. В уравнении (2.1.34) релаксационный супероператор Г описызаст взаимодействия спиновой системы с решеткой, приводящие к диссипации, и определяет равновесное значение аа оператора плотности (разд. 2.3). [c.36] Интегрирование основного уравнения (2.1.34) в общем виде является сложной задачей, причем с усложнением релаксационного супероператора Г трудности возрастают. В ряде случаев подходящий выбор базиса, в котором выражается оператор плотности, позволяет свести задачу к поддающимся решению уравнениям. Ниже мы опишем несколько таких подходов. [c.36] Вернуться к основной статье