ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теплообмен между частицами и газом в кипящем слое из "тепло- и массообмен в кипящем слое" Процесс теплообмена между частицами и средой в кипящем слое представляет собой очень сложное явление. Во-первых, при обтекании частицы как элемента слоя происходит отрыв потока от ее поверхности, вследствие чего механизм теплообмена в различных областях сферы будет неодинаков. Во-вторых, взаимное влияние большого количества частиц, находящихся в одном объеме, и их беспорядочное движение в слое усложняют гидродинамические условия процесса теплообмена. Поэтому в настоящее время нет дифференциальных уравнений для расчета теплообмена между частицами и средой, если не считать некоторых попыток в этом направлении, сделанных в работах [40, 169, 170]. [c.73] Изучению теплообмена между чаЪтиЦами и газом в кипящем слое посвящено сравнительно небольшой число работ различных исследователей. Однако имеющиеся экспериментальные данные не согласуются между собой, а значения коэффициентов теплоотдачи различают ся в десятки раз. Основными причинами расхождения конечных результатов являются разнообразие методов обработки опытных данных, а также введение ряда до пущений, обусловленных сложностью рассматриваемого явления. Известные в настоящее время работы По теП лообмену между частицами и средой можно сгруппировать по способам определения коэффициентов теплоотдачи, подчеркнув различие между обычными и кажущимися коэффициентами, которые не учитывают действительное распределение температур в слое. [c.76] К первой группе, представленной наибольшим количеством исследований, относятся работы [18, 19, 34, 57, 64,76, 86, 92, 109, ПО, 179, 195, 201, 239, 252, 255], в которых коэффициент теплоотдачи определялся непосредственно по уравнению теплообмена для стационарного режима охлаждения (нагревания) сухого материала или для сушки влажного материала при постоянной скорости сушки (см. табл. 4). [c.76] Мазуров [92] исследовал теплообмен между крупнозернистым цементным клинкером и воздухом. Опыты цроводились в нестационарном тепловом режиме при непрерывной подаче материала. Температурные напоры усреднялись вдоль высоты слоя и во времени применительно к противото ной схеме. Особенностью этого исследования является проведение опытов при высоких значениях чисел Ке. Однако отсутствие измерения профиля температуры воздуха по высоте слоя не позволило выявить истинные значения коэффициентов теплоотдачи. [c.77] В работе Н. И. Гельперина, О. И. Подгаецкой, М. К. Дубинина [34] показаны результаты исследования теплообмена сущки сыпучих полимерных материалов, ожижаемых воздухом, при установивщемся режиме работы установки с непрерывной подачей материала. В результате обработки экспериментальных данных, основанных на использовании объемного коэффициента теплоотдачи от воздуха к частицам, были получены критериальные уравнения для кажущихся коэффициентов теплоотдачи. [c.78] Васанова и Н. И. Сыромятников [17, 19] исследовали процесс конвективного теплообмена между частицами и воздухом в кипящем слое в области Ке=60—500 с использованием высокочастотного метода исследования. Основная часть экспериментальной установки (рис. 17)—бакелитовый цилиндрический реактор (внутренний диаметр 83 мм, высота 800 мм), установленный в ходе опыта внутри индуктора высокочастотного генератора с частотой 200—300 кгц. Температуру воздуха по высоте кипящего слоя измеряли подвижной защищенной термопарой, температуру стенки реактора — при помощи группы медьконстантановых термопар. Для оценки входного эффекта в гетинаксовую решетку с обеих ее сторон были вмонтированы термопары. За расчетную температуру среды была принята среднеинтегральная по высоте температура воздуха, за температуру частиц — температура воздуха после слоя. Правильность выбора температуры частиц была подтверждена экспериментально определением ее расчетно-калориметрическим способо . Для этого слой охлаждали, и изменение температуры воздуха фиксировалось быстродействующим электронным потенциометром. В результате авторы получили критериальное уравнение для коэффициентов теплоотдачи, которое учитывало действительную разность температур между частицами и воздухом (рис. 18). [c.78] НИЯ теплообмена между нагретым воздухом и частицами при стационарном тепловом режиме. В результате обработки данных получено уравнение для кажущихся коэффициентов теплоотдачи. [c.80] Донадье [221] исследовал теплообмен частиц с воздухом при нестационарном нагревании слоя. Приняв, что температура среды вдоль слоя для каждого заданного момента времени изменяется по экспоненциальному закону, автор полуЧил выражение для определения коэффициента теплообменаГ Характерным для данного исследования является очень узкий диапазон значений Р е и изменение в6 времени температуры воздуха на ма- лой высоте слоя (до 5 лгл(). [c.81] Вернуться к основной статье