ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Оптические аналогии из "Пионы и ядра" Давайте рассмотрим случай многократного рассеяния на системе массивных нуклонов. Основное предположение теории многократного рассеяния состоит в том, что свойства каждого рассеивателя не меняются из-за присутствия других рассеивателей. [c.155] Существует два физически различных режима для многократного рассеяния коротко- и длинноволновый пределы, характерные для высокой и низкой начальных энергий. В длинноволновом пределе размеры рассеятелей малы по сравнению с длиной волны, и их можно рассматривать как точечноподобные. Для любого отдельного события рассеяния нужно принимать во внимание только главные парциальные волны, т.е. s- и р-волны. В этом пределе возникает рассеяние волны на точечных центрах с широким распределением по углам рассеяния. В такой ситуации волна легко рассеивается назад, к частице, на которой она уже рассеялась перед этим. [c.155] В пределе же высокой энергии длина волны мала по сравнению с размерами рассеивателя. Это приводит к пику вперед для расходящейся волны около каждого рассеивателя, и поэтому многократное рассеяние на той же частице подавляется. [c.155] Для большинства практических целей область высоких энергий начинается от энергий пиона около 1 ГэВ. Здесь нас больше интересует область низких и промежуточных энергий вплоть до Д(1232)-резонанса и выше. Напомним (см. гл. 2), что в этой области пион-нуклонное взаимодействие на самом деле определяется S- и р-волнами. На основе этого наблюдения мы сейчас обсудим аналогию между рассеянием пионов в ядерной материи и дипольным рассеянием света в среде. [c.155] Вернуться к основной статье