ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Резюме из "Пионы и ядра" Входные состояния dt) и Sl образуют биортогональный набор. Каждое состояние характеризуется энергией El и шириной Г/., которые зависят от энергии пиона (о. [c.264] Однонуклонно-дырочные состояния здесь опущены, так как они кинематически подавлены в л-ядерном поглощении из-за большого рассогласования импульсов. Поэтому первым шагом в этой иерархии является связь с континуумом 2М2Ь. [c.265] Эта величина должна быть добавлена к ширине распада А - ггН. Если использовать взаимодействие АН NN с параметрами, которые воспроизводят процесс лд. - НН в резонансной области энергий, то результирующая абсорбтивная ширина приведет к заметному затуханию А-дырочных состояний. Ее эффекты описываются в следующем разделе на языке комплексного пион-ядерного оптического потенциала. [c.266] Эти модификации ширины Д в ядрах сопровождаются дисперсными сдвигами энергии. Они, однако, экспериментально неотличимы от сдвигов, вызванных, например, корреляциями Д—дырка на малых расстояниях. Суммарный чистый эффект удобно, как это будет вскоре обсуждаться, выразить через действительную часть феноменологического Д-ядерного потенциала. [c.267] Кроме того, эти расчеты дают притягивающее Re Со того же порядка величины, что и Im Со . Остающуюся часть Im Со можно связать с перекрестными нуклонными полюсными членами в комбинации с корреляциями в основном состоянии. [c.267] Центральная часть берется пропорциональной ядерной плотности р(г). По аналогии с нуклон-ядерным оптическим потенциалом вводится также спин-орбитальный член, в котором 1д и 5д — соответственно, орбитальный угловой момент и спин 3/2 изобары Д(1232). [c.267] Это отвечает абсорбтивной ширине в центре ядра, равной 80 МэВ. Такое значение еще раз отражает сильное абсорбтивное уширение дырочных состояний. Уменьшение ширины Д-распада за счет принципа Паули в Im Уо не включено. Оно, как твердо установленная поправка, рассматривается в Д-дырочных моделях отдельно. [c.267] Сумма величин Р + бГд - в центральных парциальных волнах примерно в 3—5 раз меньше, чем упругое уширение Г . [c.268] Надобность спин-орбитального потенциала подтверждается двумя особенностями такого анализа во-первых, он систематически улучшает описание при больших углах и в минимумах дифференциальных сечений, примеры чего показаны на рис. 7.18, и, во-вторых, делает устойчивым феноменологический центральный потенциал, который в противном случае обладал бы сильной и своеобразной зависимостью от энергии. [c.269] А-дырочный метод объединяет представление о доминирующей роли изобары А (1232) в jtN-взаимодействии с допущением, что А существует как квазичасти1и в сильно взаимодействующей многочастичной ядерной системе. Успех этой концепции при описании пион-ядерного рассеяния в резонансной области подтверждает исходную гипотезу А действительно выживает в ядре, но с характерными модификациями ее массы и ширины. Подтверждение квазичастичной природы А в ядрах является важным результатом пионной физики промежуточных энергий. [c.270] А-дырочная модель описывает многотельные поправки к распространению Л (1232) не только в целом, но и для каждой отдельной парциальной волны. Будучи объединенным с нерезонансными фоновыми амплитудами (например, за счет s-волнового jrN-взаимодействия), такое описание близко воспроизводит результаты 7Г-ядерного фазового анализа. [c.270] Можно было бы ожидать, что действие принципа Паули сильно увеличивает время жизни А (1232) в ядрах благодаря уменьшению доступной области фазового пространства в распаде изобары Л - JtN. Хотя этот эффект и важен, время жизни Л сокращается, поскольку в многотельной системе появляются новые абсорбтивные каналы, отвечающие испусканию двух или более нуклонов. В действительности абсорбтивная ширина существенно больше, чем паулиевское подавление квазиупругих каналов, так что в итоге имеет место значительное затухание А-дырочных состояний. Такие свойства могут быть выражены в общем виде на языке комплексного А-ядерного потенциала, параметры которого весьма хорошо установлены эмпирически. [c.270] Эти наблюдения подтверждаются дополнительной информацией, полученной в области резонанса А(1232) из процессов под действием фотонов, что будет обсуждаться в разделе 8.8. [c.270] Вернуться к основной статье