ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Резюме из "Пионы и ядра" В настоящей главе мы исследовали разнообразные ядерные процессы под действием пионов в широкой области энергий и переданных импульсов упругое и неупругое рассеяние, квазисвободные и абсорбтивные процессы, реакции перезарядки и т.д. Делается вывод, что все эти различные явления могут быть поняты, причем во многих случаях — на количественном уровне, в рамках строго очерченной концепции, основанной на динамике пион-нуклонной системы с ее доминирующими s- и р-волновыми взаимодействиями. [c.290] При малых кинетических энергиях пиона, до Тш 80 МэВ, пион-ядерное рассеяние и реакции можно хорошо описать оптическим потенциалом, т.е. используя идею о том, что пион в ядерном веществе подвергается действию комплексного поля. Параметры этого потенциала плавно экстраполируются от пороговой области, реализуемой в пионных атомах. [c.291] По мере продвижения к более высоким энергиям единственной наиболее заметной чертой становится влияние резонанса Д(1232) не только в исходном пион-нуклонном взаимодействии, но также и в пион-ядерной многотельной проблеме. Важным наблюдением, а в действительности — одним из ключевых результатов пионной ядерной физики промежуточных энергий, является то, что изобара выживает как отдельная разновидность барионов в сильно взаимодействующем ядерном окружении она может рассматриваться как квазичастица, точно так же, как и нуклон. Она играет важную роль не только в упругом рассеянии пионов на ядрах, но и как входное состояние для неупругих и абсорбтивных процессов. Фактически, настоящая глава дает реальную экспериментальную поддержку обоснованности того многочастичного подхода в пионной ядерной физике, который был развит в гл. 5. [c.291] В сущности, имеется плавный переход от области низких энергий к энергиям и передачам импульса в несколько сот МэВ нет явной необходимости привлекать новые степени свободы в ядре, кроме пионов, нуклонов и изобар Д(1232). Установив это, мы далее исследуем, сохраняется или нет такая картина при воздействии на ядро других, дополнительных пробных частиц, таких, как носители электромагнитного поля. [c.291] Вернуться к основной статье