ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Аэродинамическое сопротивление в дискретной среде из "Промышленная очистка газов" Первый член в уравнении (1У.21а) представляет собой сопротивление, испытываемое сферической частицей, движущейся с установившейся скоростью в области вязкого обтекания [уравнение (1У.4)] второй член характеризует сопротивление идеального потока ускоренному движению сферы, что эквивалентно увеличению массы частицы на величину, равную половине вытесненной среды, в то время как интегральный член определяет часть сопротивления, создаваемую движением самой среды. [c.204] На практике ускоренное движение частиц, очевидно. [c.205] Модифицированный коэффициент лобового сопротивления может быть найден из обширных экспериментальных данных Лунно-ка [538], обработанных графически Тобориным и Говэном [865] (рис. 1У-3). [c.205] Другие, более современные данные, характеризующие другие участки, тоже были обработаны этими авторами [865], но они не перекрывают области низких чисел Рейнольдса, которые представляют особый интерес при разработке газоочистных установок. [c.205] Поскольку конечная скорость является асимптотической величиной, для прз ктических расчетов. следует использовать величину, равную 99% конечной скорости. Так, при решении уравнения (IV.23) значение d.a должно приниматься исходя из этого приближения, и берется среднее значение, полученное из экспериментальных данных. Тогда расстояние, пройденное за время, необходимое для достижения 99% конечной скорости, может быть рассчитано при подстановке времени из уравнения (IV.23) в уравнение (IV.24). [c.206] Если частица движется под действием другой постоянной силы G, а не силы тяжести, необходимо заменить g на выражение G/m и использовать уравнение для т без каких-либо корректирующих коэффициентов. [c.206] На практике расчеты необходимы для определения расстояния, пройденного частицей за время пребывания газового потока в пылеулавливающей системе. Предполагая, что известна сила, приложенная к частице, а также физические свойства частиц и газового потока, можно найти время и расстояние, пройденное частицей до достижения ею 99% конечной скорости. Если это время меньше времени пребывания газового потока в пылеулавливающей системе, то поперечное расстояние, пройденное частицей, может быть найдено интегрированием уравнения (IV.22) в пределах времени, которое определяется временем пребывания газового потока в системе. Тогда можно допустить, что оставшееся расстояние частица проходит с конечной скоростью. [c.206] При а=0 все столкновения абсолютно упруги, при а= все столкновения диффузионно-рассеянные. В реальном примере для капель масла в воздухе а = 0,895, тогда как для других сферических капель и твердых частиц 0,88 а 0,92 [285]. Таким образом, для большинства случаев можно считать а = 0,90. [c.207] Изменение температуры для очень- маленьких частиц, напротив, в значительной мере влияет на поправочный коэффициент Каннингхема. Его рассчитанные значения для частиц диаметром 0,01 —10 мкм от О до 160 °С приведены в табл. 1У-2. [c.208] Поправка составляет менее 1% для частиц диаметром 20 мкм (плотность 1 кг/м ) в воздушной среде, около 5% для частиц 5 мкм, 16,66% для частиц диаметром 1 мкм и почти 300% для частиц диаметром 0,1 мкм. [c.208] Для других режимов, за исключением ламинарного, не существует точных экспериментальных данных, но оценочные измерения, проведенные Бекарье, указывают на то, что поправочный коэффициент Каанингхема, рассчитанный из уравнения (1У.ЗО),, правы-щает реальную поправку по крайней мере на 0,2%. [c.209] Вернуться к основной статье