ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Осветительные системы из "Атомно-абсорбционный спектральный анализ" Во-первых, в отличие от молекулярной спектрофотометрии, поглощающая ячейка при атомных абсорбционных измерениях является интенсивным излучателем. В спектре, излучаемом поглощающей ячейкой, за счет частичного возбуждения атомов могут наблюдаться линейчатые атомные и молекулярные спектры, а также спектр сплошного излучения, например, раскаленных частичек аэрозоля и избыточного углерода (особенно в восстановительных пламенах). [c.124] Во-вторых, размеры поглощающей ячейки при атомных абсорбционных измерениях часто бывают весьма ограниченными. Это обстоятельство относится, в частности, к узким длинным пламенам щелевых горелок и к графитовой кювете. Соответственно этому должны быть согласованы размеры светового пучка, проходящего через поглощающую ячейку. [c.124] Однако нетрудно по- матора в схеме Б. [c.125] С другой стороны, согласно закону Лагранжа — Гельмгольца яркость пучка в отсутствие потерь при прохождении через оптическую систему есть величина постоянная вдоль всего пучка, откуда яркость пучка в плоскости 2 равна яркости в плоскости 51, т. е. [c.126] Таким образом, по сравнению со схемой А схема Б не дает уменьшения относительной величины потока от поглощающей ячейки. [c.126] поток излучения от ячейки, проходящий через второй конденсор, одинаков как в схеме А, так и в схеме В. С другой стороны, согласно закону Лагранжа — Гельмгольца через определенное отверстие при ограниченной угловой апертуре пучка (в нашем случае это цилиндрическая ячейка) нельзя пропустить больший световой поток по сравнению с тем, который проходит через ячейку при заполненной апертуре и отверстии, заполненном изображением источника. Поэтому поток света от источника, проходящий через цилиндрическую ячейку, установленную в параллельном пучке (схема В), не может превышать потока, проходящего через ячейку при промежуточной фокусировке изображения источника (схема Л). [c.127] Таким образом, отношение потоков от источника и ячейки в случае схемы В не может быть лучше, чем для схемы Л. Как мы видим, этот вывод вытекает из принципиальных соображений и, по-видимому, может быть обобщен следующим образом никакие осветительные системы не могут обеспечить более выгодного соотношения между потоками от источника света и поглощающей ячейки, чем система с промежуточным изображением источника света в отверстии ячейки и полностью заполненной апертурой пучка, проходящего через ячейку. [c.127] Выше было указано, что излучение ячейки представляет наложение сплошного и линейчатого спектров. Для увеличения отношения полезного сигнала от источника (линия) к сплошному фону от ячейки возможно уменьшать ширину щелей спектрального прибора, поскольку поток для линейчатого спектра пропорционален ширине щелей в первой ступени, а для сплошного спектра — квадрату ширины. [c.127] Поэтому при неизменной яркости источника В никакими ухищрениями — увеличением размеров источника, осветительных линз, изменением взаимного расположения деталей осветительной схемы и пр. — невозможно увеличить количество света, проходящего через ячейку. [c.128] Из рассмотренных выше типов осветительных систем наиболее светосильной является система А с промежуточным изображением источника, наименее светосильной (при равных размерах поглощающей ячейки) — однолинзовая система Б с ячейкой, удаленной от щели. [c.128] Поток Фь проходящий через первую линзу, должен быть не меньше Фг, т. е. [c.129] Полагая, например, /1=150 мм и подставляя остальные параметры, указанные выше, получаем а = 400 мм, = = 240 мм, 01 21,6 мм. [c.129] При указанных выще параметрах и /2=100 мм имеем с—219 мм, /г=184 мм, 2=26,3 мм, с з=2,5 мм. [c.130] Вернуться к основной статье