ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Зееман-эффект из "Теория атомных спекторов" Эта энергия легко может быть измерена спектроскопически, так как предел спектроскопической точности порядка 0,001 см-1. С другой стороны, даже если мы возьмем порядка 200 000 гаусс (что близка к предельной величине поля, полученного до настоящего времени), второй член соответствует лишь энергии порядка 0,0002 см-1. Такая величина в настоящее время, конечно, не может быть замечена. Поэтому мы рассмотрим только первый член (5.78). [c.149] Так как Ж — постоянно, то первый и второй члены равны нулю. Третий член равен — и четвертый 3 , следовательно rot А = Й. Аналогично, div А = 0. [c.149] Таким образом, энергия (5.80), возникающая из-за взаимодействия атома и маг-нитного поля, диагональна в представлении, в котором и 5 диагональны, т. е. в представлении (4.36). [c.150] Если мы наложим слабое взаимодействие спин-орбита, то получим смещение невырожденных компонент, равное % К(т т1 Ь-Ъ т т ) = (,т1т [ср. (3.65)]. Для вырожденных компонент мы заметим, что из-за наличия 8 т, т ) в (3.65) отсутствуют матричные элементы Ь 5, связывающие два состояния, так что каждое состояние смещается на величину Стг/Кд. Это смещение может в некоторых случаях расщепить компоненту. [c.151] Переходный случай формулы (5.88) иллюстрируется фиг. 15 для случая терма P. Расщепление измеряется в единицах Скак функции от йо/Сотношения магнитного взаимодействия к спиновому. Пунктирная прямая слева соответствует (5.89), пунктирная же прямая справа соответствует (5.90). [c.152] На фиг. 16 дана система линий, возникающих при переходах между и 25, сплошные линии отвечают перпендикулярным (а) компонентам (Ат = 1),. [c.153] Согласие этих экспериментальных данных с теорией отличное, если принять во внимание трудности точных измерений настолько тонких эффектов. Так как теория зееман-эффекта дает абсолютные значения возмущений просто из соображений симметрии, то схема фиг. 16 полностью определяется по абсолютным значениям, если дублетное расщепление известно. [c.153] Интенсивности. Относительные силы линий для разрешенных переходов в случае слабого поля могут быть получены с помощью матричных элементов. [c.153] В пределе эффекта Пашена—Бака в дополнение к правилу Ат (= Ат ) = 1,0 существует еще дополнительное правило отбора Ат = 0. Разрешенные компоненты для 2р— 2 показаны на фиг. 18. Силы линий в этом случае легко получаются из формул, аналогичных (3.99). В сильных полях линии (2), (5) и (3), (4) соответственно асимптотически становятся параллельными и расположенными эквидистантно по обеим сторонам от внешней компоненты нормального триплета Лоренца с интервалом Яо. Поэтому в опытах Кента, в которых эти линии остались неразрешенными, они дают почти точный триплет Лоренца. [c.155] На фиг. 19, которая взята из работы Дарвина, интенсивности переходов фиг. 16 грубо указаны толщиной линий переходов. По классификации фиг. 16 линии (4) и (5) имеют постоянную силу суммы сил (6) и (2) и (3) и (1) для 0-компонент (7) и (9), и (10) и (8) для тг-компонент не зависят от . Хотя не было сделано ни одного измерения интенсивности с точностью, достаточной для того, чтобы проверить это изменение интенсивностей количественно, следует заметить, что Кент не наблюдал ни одной из линий, являющихся запрещенными в пределе эффекта Пашена—Бака, при значениях Ио1, больших чем 2,1. [c.156] Вернуться к основной статье