ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Освещенность монохроматического изображения из "Оптика спектральных приборов" Формула (1.9) справедлива, когда все лучи, прошедшие через входную щель площадью Ьк, попадают на прямоугольник площадью Ь к, стороны которого находятся из соотношений (1.3) и (1.2). В действительности, вследствие волновой природы света и аберраций оптики, изображение каждой точки щели всегда занимает площадь конечных размеров, лучистая энергия в изображении щели распределяется на площади большей, чем Ь к, и величина освещенности в различных точках неодинакова. [c.16] Распределение освещенности в изображении щели зависит от характера аберраций оптической системы, а также от способа освещения щели [8]. [c.16] Рождественский [14] показал, что способ освещения предмета, изображаемого любой оптической системой, однозначно определяется отношением с апертур конденсора и объектива, которое он назвал коэффициентом некогерентности. Предельный случай, когда с = О, соответствует освещению щели спектрального прибора точечным источником света тогда освещение является полностью когерентным-, разность фаз световых колебаний в любой паре точек щели остается постоянной. Второй граничный случай полностью некогерентного освещения имеет место при с =оо фазы колебаний в различных точках щели независимы друг от друга, и щель можно считать самосветящейся. При изменении с от О до сх) происходит плавный переход от когерентного освещения к некогерентному. При этом случай изображения источника света на щели с помощью конденсора эквивалентен освещению щели без конденсора протяженным источником, видимым из щели под тем же углом, что и линза конденсора. Как правило, условия работы на спектральных приборах таковы, что при равенстве апертур конденсора и коллиматорного объектива (с = 1) освещение щели оказывается практически некогерентным. Тогда освещенность в каждой точке изображения может быть получена сложением значений освещенности, создаваемой в данной точке различными точками щели. [c.16] Здесь Ь — ширина идеального геометрического изображения щели, определяемая по формуле (1.3). [c.17] Бесконечные пределы интегрирования означают, что суммируются значения освещенности для всех у, где подынтегральная функция отлична от нуля. [c.17] Безразмерная величина выражаемая формулой 0-13), принимает значения, не превышающие 1. Вид функции (у, г) определяется шириной щели Ь и характером распределения е у, z) освещенности в изображении бесконечно узкой щели. [c.17] Распределение (1.14) не зависит от координаты 2, т. е. одинаково по всей высоте щели. [c.17] График функции (у) представлен на рис. 3. Эта функция принимает наибольшее значение, равное 1, при ш = 0 минимумы. [c.17] Такая ширина щели Ьд называется нормальной. [c.18] Иными словами, интегральный синус есть такая функция / (а), у которой /(0) = О, а производная . [c.18] Таким образом, величина Е, вычисляемая по формуле (1.9), есть предел, к которому стремится освещенность изображения щели при неограниченном ее расширении. [c.18] Для Ь = 4 0 I (0) = 0,95, и при равномерном некогерентном освещении щели получается почти равномерная освещенность в ее изображении. При более широких щелях влияние дифракции на освещенность изображения может не учитываться. [c.18] Вернуться к основной статье