ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Брэгговское отражение от изогнутого кристалла из "Применение поглощения и испускания рентгеновских лучей" СТИ Lai-линии тантала при одном положении гониометра. Избыток разрешающей способности (как бы запас прочности ДЯ) для этого случая показан на рис. 46 (вверху). Здесь может быть полезной амплитудная селекция. [c.129] В отличие от фильтрации (см. 4.6), отражение по Брэггу (см. 1.14) может быть с успехом использовано не только для мо-нохроматизации излучения, но и для анализа спектра. При хорошо коллимированном пучке это может быть выполнено с помощью плоского кристалла, хотя и не без дополнительных потерь интенсивности. [c.129] Уширение отраженного пучка не будет заметно ухудшать разрешение до тех пор, пока ширина пучка сравнима с апертурой коллиматора. Такое уширение без сомнения допустимо, если оно сопровождается желаемым увеличением полной интенсивности отраженного пучка. Если уширение заметно превышает этот предел, то интенсивности линий, предполагаемых полностью разрешенными, в действительности будут увеличены из-за вклада близких соседей. Такое наложение линий можно, конечно, обнаружить, сделав отсчеты при нескольких установках гониометра и определив форму кривой распределения интенсивности. [c.130] Хороший кристалл должен отражать в максимуме интенсивности от 5 до 20% падающего на него монохроматического излучения, Для придания поверхности кристалла высокой отражательной способности были предложены различные способы, в том числе шлифовка, травление и отжиг. Для целей химического анализа, по-видимому, лучше всего выбрать хороший кристалл, тщательно обработать и установить его, проверяя время от времени его эффективность измерениями на стандартном образце. [c.131] Черточка означает непригодность кристалла, цифра — эффективность отражения по пятибалльной шкале (наилучшие кристаллы отмечены цифрой 1, наихудшие — цифрой 5). [c.131] На рис. 48 приведены кривые распределения интенсивности для кристаллов, применявшихся в лаборатории авторов в течение 1958 г. Все кривые обнаруживают некоторое уширение, но только в случае кристалла каменной соли с большим дефектом уширение было настолько велико, что это приводило к наложениям /Са-линий соседних элементов. [c.132] Может показаться, что кристалл, пригодный для больших длин волн, может быть использован и для всего спектра. Однако это неверно эффективность таких кристаллов все более падает с уменьшением длины волны. Они сжимают коротковолновую область спектра (при малых углах) и тем самым уменьшают разрешающую способность. Кроме того, линии, дифрагированные под малыми углами, сопровождаются рассеянным излучением большей интенсивности. При очень малых углах происходит полное отражение. Оно существенно лишь при исключительно малых углах (порядка долей гр адуса), однако интенсивность рассеянного излучения остается высокой вплоть до значений угла 20 между пе(рвичным и отраженным пучками порядка 30°. [c.132] Для большей части аппаратуры в области больших длин волн возникают другие проблемы. При угле Брэгга 90° блок детектора, установленный на 180°, окажется между образцом и кристаллом-анализатором. Поэтому в большинстве конструкций угол Брэгга не может превосходить 80° при этом длина волны не будет более 0,985 от ее максимального значения, определяемого уравнением (11) закона Брэгга. [c.132] Вместо того чтобы добиваться достаточного разрешения кол-лимированием излучения, отражаемого плоским кристаллом, можно получить тот же результат, П римвняя изогнутый кристалл. Последний может дать превосходное разрешение с хорошим изображением —как при сходящемся, так при расходящемся пучке. Таким образом, изогнутые кристаллы дают другую возможность выделения требуемой длины волны рентгеновских лучей с минимальной потерей интенсивности. [c.132] Вернуться к основной статье