ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Осредненные скорости газа и частиц из "Турбулентные течения газа с твердыми частицами" 3) можно сделать вывод о том, что присутствие таких малоинерционных частиц будет приводить к росту числа Рейнольдса. [c.98] Квазиравновесное течение. Для этого вида гетерогенного течения характерным является равенство осредненных скоростей несущей и дисперсной фаз (см. табл. 1.1). Соответствующие распределения осредненных скоростей по поперечному сечению канала также будут иметь одинаковый вид. Однако в отличие от случая равновесного потока инерция частиц будет достаточной для того, чтобы имелось различие в пульсационных скоростях газа и взвешенных частиц. Так как числа Стокса этих частиц в крупномасштабном пульсационном движении порядка единицы, т. е. Stkb 0(1), ТО данные частицы, вовлекаясь в пульсационное движение крупномасштабными вихрями несущего газа, будут отбирать энергию у последних. Вследствие этого интенсивность турбулентных пульсаций сплошной фазы с ростом концентрации частиц может существенно снизиться. Уменьшение пульсаций газа будет приводить к некоторой ламинаризации турбулентного потока, следствием которой будет уменьшение наполненности профиля осредненной скорости газовой фазы гетерогенного течения. [c.98] Неравновесное течение. Данный класс гетерогенных потоков является наиболее сложным как для математиче ского, так и для физического моделирования. Так как такие течения наиболее часто встречаются в природе и находят свое применение на практике, то именно этим можно и объяснить особый интерес к ним исследователей. [c.99] Одними из первых работ, где были проведены подробные измерения осредненных скоростей воздуха в присутствии частиц и самих частиц, были исследования [13-15]. [c.99] 14] авторами изучалось восходящее развитое турбулентное течение воздуха в трубах диаметром D — 38 мм и D = 56 мм в присутствии сферических частиц стекла (dp = 45 мкм и dp — 136мкм) и меди (dp = 93 мкм). Массовая расходная концентрация дисперсной фазы варьировалась в диапазоне Ма — 0,1 — О, 54. Скорость несущего воздуха равнялась Ux = 4,1 — 5, 7 м/с. Эксперименты показали, что профиль осредненной скорости частиц был более пологим по сравнению с соответствующим профилем для несущей фазы. Пологость профиля скорости увеличивалась с ростом инерционности частиц. Также было выявлено, что при значениях концентрации Ма 0,3 присутствие частиц приводило к существенному выполаживанию профиля осредненной скорости газовой фазы. Данный эффект также увеличивался с ростом инерционности дисперсной фазы. [c.99] В [15] исследовалось восходящее полностью развитое турбулентное течение воздуха в трубе диаметром D = 42 мм с частицами стекла (dp = = 100, 200, 400, 800 мкм). Массовая расходная концентрация дисперсной фазы варьировалась в диапазоне от Ма = 1,2 для мелких до Ма = 2,5 для крупных частиц. Скорость несущего воздуха была равна Ux = 5, 7 м/с. [c.99] Исследования показали, что крупные частицы выполаживают профиль осредненной скорости газа, уменьшая ее значение около оси и увеличивая около стенки. [c.99] Наиболее комплексное исследование неравновесных гетерогенных течений в трубах представлено работами [16, 17, 22, 24]. В [16, 17] также проведены измерения для течения с крупными частицами. [c.99] ЭТОМ рисунке результаты согласуются с выводами работ [13- 15]. Отчетливо видно, что при значениях концентрации Ма 1,3 присутствие частиц ведет к значительному наполнению профиля осредненной скорости несущего воздуха. [c.100] Профили поперечной составляющей осредненной скорости воздуха и частиц стекла, приведенные на рис. 4.4 б, наглядно свидетельствуют о том, что значение этой характеристики для обеих фаз гетерогенного течения близко к нулю (отклонения находятся в пределах погрешности экспериментов). [c.102] Вернуться к основной статье