ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Псевдоожижение из "Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов" Вследствие симметрии достаточно использовать только половину шагов по оси у. В качестве примера приведем вычисления значений десятого столбца. [c.252] Из последнего столбца видно, что при л -=10 концентрация у стенки составляет 0,775, тогда как в при.мере УП1-1 эта величина была найдена аналитическим методом равной 0.817. Среднее значение концентрации, полученное суммированием величин последнего столбца, составляет 1.068. что хорошо согласуется с значением 1,093. найденным аналитически. Точность численного метода может быть увеличена применением меньших шагов. [c.252] Важное преимущество численного метода перед аналитическим заключается в том, что первый метод лишь незначительно усложняется при переходе к реакциям более высокого порядка, тогда как нахождение аналитических решений в этом случае фактически невозможно. [c.252] На рис. УПЬЗ представлены результаты опытов по псевдо-ож иженню катализатора крекинга нефти. Пик на кривой и максимум в критической точке соответствуют моменту потери контакта между частицами. [c.253] Скорости, при которых наступает псевдоожиженне, значительно меньше, чем скорости свободного падения отдельных частиц, рассчитанные, например, по закону Стокса. Порядок величины этой разницы указан в табл. 66. [c.253] Карборунд. Кокс. . . Кокс. . . [c.254] Например, при пористости 40 о скорость псевдоожижения составляет только 7,6% от скорости свободного падения. Возможное объяснение такого поведения заключается в следующем. Подвергающиеся псевдоожижению слои всегда содержат некоторое количество более мелких частиц, которые имеют скорости падения, значительно меньшие, чем общая скорость газового потока прн псевдоожижении. Эти мелкие частицы могут быть подняты газом и могут упасть, передав свою кинетическую энергию большим частицам, затем опять могут быть подняты и т. д., пока в конце концов вся масса не придет в движение. [c.254] Если текущей средой является капельная жидкость, то частицы могут быть все время отделены друг от друга слой оказывается однородным однородное псевдоожижение). [c.254] В случае газовых потоков частицы обычно образуют скопления (комки), а газ—пузырьки вместо того, чтобы оставаться равномерно распределенным. Такой псевдоожиженный слой будем называть неоднородным, или кипящим, слоем. Если имеется стабильный слой и ясно наблюдаемая свободная поверхность, процесс называется стационарным псевдоожижением, пли псевдоожижением с плотной фазой. [c.254] Если скорость потока достаточно велика, чтобы удалять твердые частицы из аппарата в таком же количестве, в каком они поступают в него, процесс называется пневмотранспорто.и (движущийся взвешенный слой). [c.254] ЧТО газ фактически обходит группы частиц 1 проходит через слой отдельными струями. В этом случае падение давления значительно меньше, чем давление столба слоя. Такой режим возникает, если частицы очень малы или слой не содержит достаточного количества более крупных частиц. Большое отношение толщины слоя к диаметру сосуда способствует появлению канального проскока, особенно около стенок сосуда. Увеличение же скорости газа действует в обратном направлении. [c.255] Поршневой режим наблюдается, если пузырьки газа достигают таких размеров, что они могут занять все поперечное сечение узкого сосуда. В этом случае в сосуде поднимаются чередующиеся пузыри газа и пробки нз твердых частиц. В больших сосудах комки частиц поднимаются, а затем опускаются, когда под ними лопаются газовые пузыри. Этот процесс подобен ударам прн выбросах в кипящих жидкостях. Потеря напора при таком режиме неустойчива и обычно значительно больше, чем при спокойных условиях. Данный режим возникает, когда частицы слишком крупны или слой не содержит достаточного количества более тонкого материала. Поршневой режим чаще возникает при большом значении соотношения высоты к диаметру, но смягчается при снижении скорости газа. [c.255] Как канальный, так и поршневой режимы нежелательны не только из-за резких колебаний давления, которые при этом происходят, но и потому, что уменьшается степень контакта между газом и твердыми частицами. Чтобы обеспечить равномерное псевдоожиженне, по-видимому, необходимо определенное распределение частиц по размерам. Подбор соответствующего гранулометрического состава слоя в настоящее время возможен только эмпирически. [c.255] В табл. 67 представлены некоторые данные о гранулометрическом составе материалов, которые успешно подвергались равномерному и однородному псевдоожижению. Мелкие частицы подвергаются псевдоожижению легче, чем крупные, но уже при размерах менее 30 или 40 мк частицы обычно сцепляются между собой, что ведет к появлению режима канального проскока. [c.255] Вернуться к основной статье