ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Ионные токи и токи смещения во внешней зоне. Время и радиус потерь из "Корона переменного тока" Во внешней зоне короны переменного тока полный ток распадается на две составляющие ионный ток, связанный с движением объемного заряда, и ток смещения, обусловленный изменением во времени напряженности электрического поля. [c.19] Произведения ординат кривых на рис. 1-5 и рис. 1-6 в сходственные моменты времени для соответствующих радиусов, умноженные затем на подвижности, определяют плотности ионных токов переноса, обусловленных движением положительных и отрицательных ионов в электрическом поле. [c.21] Полученные в результате указанных операций кривые плотности ионного тока приведены на рис. 1-7. Здесь сплошные кривые соответствуют движению положительных, пунктирные — отрицательных ионов, а штрихпунктирные дают результирующую плотность тока. [c.21] Кривые плотности тока положительных ионов в третий полупериод (/ 0,02 сек), наиболее близкие к стационарным кривым и соответствующие движению положительных ионов в направлении от провода (прямому ходу ионов), имеют форму своеобразных импульсов. Для сечений с радиусами г=10, 15, 20 сл, в некоторые моменты времени после / = 0,02 (и тем более поздние чем больше г) ток резко увеличивается. Этим моментам времени соответствует приход в данные точки фронта волны положительных ионов, которые созданы в процессе ионизации в третий полупериод. [c.21] Для более удаленных точек пространства г = 2Ъсм) пик в кривой плотности тока совпадает с приходом в данную точку фронта оставшейся в объеме части волны положительного объемного заряда первого полупериода. [c.21] Таким образом, форма кривой тока смещения претерпевает значительное изменение с ростом расстояния, что должно учитываться ери зондовых исследованиях как при комоенсации потенциала в пространстве (гл. 2), так и при расшифровке результатов зондовых измерений. [c.24] Произведенные расчеты позволяют выяснить и еще один важный с практической точки зрения вопрос. Речь идет о распределении потерь энергии на корону в течение полупериода и о том, в какой части внешней зоны физически осуществляется главная доля потерь мош,ности ка корону. Вышеуказанный интервал времени может быть условно назван временем потерь, а радиус цилиндра зоны основных потерь — радиусом. потерь. Мы говорим здесь об условности этих терминов потому, что в связи с постоянным наличием во внешней зоне, включая и зону дрейфа, объемного заряда потери энергии будут иметь место непрерывно, а внешней границей области физической осуществимости потерь мощности будет внешняя граница зоны дрейфа. Только при введении условии об основной доле потерь указанные понятия приобретают определенный смысл. [c.24] Полученная таким образом кривая / (/) для третьего иолуиериода после включения напряжения приведена на верхнем графике рис. 1-9. Там же дана кривая потерь энергии на корону как функции времени, т. е. [c.25] Из кривой на рис. 1-9, характеризуюи],еп изменение во времени потерь энергии на корону Э, следует, что время потерь 95% Э составляет 6,6 мсек или етсек/Шм 2/з полупериода. Время же потерь 90% Э оказывается равным 5,7 мсек, что лишь немного превышает длительность четверти периода и практически соответствует времени горения короны на проводе в данный полупериод. [c.25] Вернуться к основной статье