ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Цитированная литература из "Процессы горения" Общая теория процесса р а с ш п р с п и и при постоянном содержании к о и д е н с и р о в а и н ы х ф а з. Задача определения хода процесса расширения при наличии конденсированной фазы в свою очередь моя ет быть разделена несколько произвольно на две части па гидродинамическую задачу о распределении кинетической энергин между твердыми частицами и газом и термодинамическую задачу о расире-делснии температуры. В действительности отн задачи взаимно связаны между собой. [c.57] Ам— относительная скорость частицы, равная iig—u . [c.58] Это уравнение показывает, что с уменьшением радиуса частицы скорость теплоотвода увеличивается. [c.59] Наглядное представление о размере частиц, обеспечивающем тепловое равновесие, молл-но получить с помощью следующего приближенного расчета. [c.59] Ири тепловом равновесии производная dT /dt должна быть равна dTg dt значение этой величины для обычных сверхзвуковых сопел [8] составляет около 10 —10 ° К/сек. Взяв среднее значение, равное 10 К/сек, и предположив, что разность температур не превышает 100°, получим г 10 см. [c.60] Полное время пребывания частицы в ракетном сонле, в зависимости от размера сопла и состава газов [81, обычно составляет 10 —10 сек. [c.61] В нижеследующей таблице приведены величины конечных температур частиц в зависилгости от их размеров нри начально темнературе, равной 2500 К. [c.61] Результаты расчетов для предельных случаев. Действительное распределение кинетической и тепловой энергий между газом и твердыми или жидкими частицами нри расширении рассчитать трудно. Однако в предельных случаях можно легко оценить влияние, которое оказывает это распределение па характернстики. Анализ некоторых предельных случаев (1 и 4) был сделан ранее [19, 20]. [c.61] Предполагая, что размеры твердых частиц достаточно велики, так чт(1 их тепловым движением дтоично пренебречь, найдем параметры адиабатического истечепия для указанных четырех случаев. [c.62] Случай 2. Н8 = Мц, Т 8= 7 с. Уравнения в этом случае подобны приведенным выше нри Ср = 0. [c.62] Этот частный случай относится к системам, в которых частицы покидают сопло с малыми скоростями или остаются в камере сгорания. [c.62] Случай 4. 8=0, 7 8 = 7 с- Могут применяться уравнения (5.22) и (5,25) при Ср = 0. [c.62] Нужно заметить, что любое уменьшение температуры твердых частиц, обусловленное излучением, не дает увеличения количества движения 1г поэтому эта энергия не включена в уравноння для предыдущих случаев. [c.62] Т е ч е п 1Г е прп п а л 1г ч н и фазового перехода. [c.63] В связи с TOW, что фазовый переход от газа к жидкости пли твердому толу сопровождается выделением тепла и уменьшением числа молей газа, очевидно, что при конденсации условия течения значительно изменяются. [c.64] Вернуться к основной статье