ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Обозначения и основная формула из "Справочник по гидравлическим расчетам Издание 2" Гидравлический прыжок возникает всякий раз, как только поток, находясь в бурном состоянии, т. е. имея глубину меньше критической А1 Л , переходит в спокойное состояние, т. е. в течение с глубиной Л2 А (фиг. 8-36). [c.186] Глубины А1 до прыжка и Лг за ним называются сопряженными или взаимными. Разность между этими глубинами а = Лг — А] называется высотой прыжка. Область с водоворотными движениями над основной струей в прыжке (фиг. 8-36) называется поверхностным вальцом. [c.186] Примечание. Приводимые ниже данные о сопряженных глубинах и т. д. относятся к прыжку в чистом виде. [c.186] У и Уч — глубины погружения центра тяжести этих площадей С01 и ог (фиг. 8-38). [c.186] Решение обычно производится подбором или построением графика функции Я (А) при данном Я (фиг. 8-39). [c.186] Примечание. Как показывает анализ уравнения (8-45), прыжковая функция имеет минимум при глубине А = Л . Следовательно, если принять Л1 = = А .. то и Аг = Ад., т. е. сопряженные глубины будут равны между собой. [c.186] В иных случаях удобно пользоваться графиком проф. Рахманова, который мы приводим на фиг. 8-41 в несколько сокращенной и измененной форме. [c.187] Практическое использование графика показано на числовом примере, приведенном на фиг. 8-41. [c.187] Длина прыжка по опытным данным равна. [c.187] Практическое применение графика не требует пояснений. [c.188] Несмотря на известную равноценность указанных формул, наиболее надежной, по-видимому, следует признать формулу проф. М. Д. Чертоусова. [c.189] Таким образом, определять потерю энергии в прыжке по этой последней формуле будет ошибочным. [c.189] В процентном отношении величина потери энергии в прыжке относительно начальной энергии в сечении перед прыжком по исследованиям проф. А. Н. Ахутина достигает порядка 50 — 60% и даже более. [c.189] Прыжок в непризматическом русле получил название пространственного прыжка . Для случая рас-п1иряющегося канала (фиг. 8-43) прямоугольного сечении О. Ф. Васильевым предложены приводимые ниже зависимости 1 для условий, когда в зоне прыжка не образуется сушественных отрывов потока от боковых стенок (это требование относится в основном к начальному сечению прыжка). [c.189] Растекание потока в плане может быть достигнуто при малых углах 0 (по проф. Ф. И. Пикалову при 0 13°) или при любых углах б за криволинейными в плане щитами (предложение инж. Л. А. Маш-ковича ), криволинейными в плане водосливами и тому подобными сооружениями. [c.189] Вторая сопряженная глубина и длина пространственного прыжка в расширяющемся русле меньше, чем для прыжка в призматическом русле при одинаковых условиях в начальном сечении. [c.190] В четвертом случае (фиг. 9-1) могут иметь место три формы прыжок отогнан, прыжок в критическом положении и прыжок надвинут. [c.191] Прыжок будет отогнан, если Лц] Ао2 и прыжок будет надвинут, если Лд, /гп2. [c.191] В случае отгона прыжка расстояние I от сечения АВ до сечения СО (фиг. 9-1) называется дальностью отгона прыжка. [c.191] Условие /г д Ло1 определяет характер течения на первом участке (верхнем по течению), где может быть кривая подпора, кривая спада или может установиться равномерное движение. [c.192] Вернуться к основной статье