ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Общие закономерности поведении металлов в высокочастотных поАномальный скин-эффект в отсутствие постоянного магнитного поля из "Электронная теория металлов" Слагаемое с Пр(е) в / обратилось в нуль благодаря центральной симметрии функции е(р) е(—р)=е(р). [c.276] Таким образом, аномальность скин-эффекта позволяет последовательно ввести при любых температурах время свободного пробега электронов (что в статических задачах возможно только в исключительных случаях). [c.277] Заметим, что если неравновесная добавка к функции распределения имеет по каким-либо причинам острый максимум в еще более узкой области импульсного пространства (например, когда электроны вблизи некоторых избранных значений р обусловливают резонанс — см. 35, 36), относительная роль ухода электронов из этой области по сравнению с их приходом в нее еще больше возрастает, а ограничение (32.18а) на аномальность ослабляется (в случае резонанса слева появляется дополнительный малый множитель (v/ o) ). [c.278] По аналогичным причинам аномальность скин-эффекта приводит к тому, что ферми-жидкостное взаимодействие оказывается несущественным оно связано с интегральной по f — Пр добавкой к энергии в газовом приближении. Исключение представляет случай очень острого резонанса, когда именно он определяет уширение резонансной кривой и ее конечную высоту (подробнее см. [4] и 40). [c.278] Покажем, наконец, что при предельно аномальном скин-эффекте мало существен характер отражения электронов от поверхности металла [5]. Это чрезвычайно важное обстоятельство позволяет получить решение в замкнутом виде, так как исключение из рассмотрения поверхности металла означает возмож ность рассмотрения задачи во всем пространстве и решения ее обычным методом Фурье. [c.278] Продолжим формально электрическое поле четным образом на область вне металла. [c.278] Если теперь вообще не учитывать столкновения электронов с поверхностью, то даже та часть скользящих электронов, которая сталкивалась с поверхностью, в ее отсутствие приобретет от четно продолженного поля примерно вдвое большую энергию. Но даже увеличение проводимости вдвое приведет к увеличению эффективной глубины скин-слоя б и к уменьшению поверхностного сопротивления всего в ]/ 2 1,2 раза (это видно из соображений размерности, если учесть, что связь / и носит интегральный характер так как /, Гц, у/со б, ток в данной точке определяется напряженностью поля во всем скин-слое толщины б, который проходит электрон,/ о Е и б у а — см. также начало 33). [c.279] Поскольку при нормальном скин-эффекте характер отражения от границы в основном приближении вообще несуществен, предложенное выше рассмотрение допустимо всегда, при любом характере скин-эффекта. [c.279] Резюмируем сказанное в этом параграфе. [c.279] Решающими упрощениями, позволяющими получить решение задачи в замкнутом виде, являются пункты 3 и 4а. [c.280] Здесь р1,2 —главные значения тензора сопротивления в плоскости границы металла. Наложение магнитного поля даже в низкочастотной области может существенно изменить значение импеданса (см. ниже). [c.280] Прежде чем перейти к построению количественной теории аномального скин-эффекта, покажем, как на основании выводов предыдущего параграфа можно представить себе картину явления. [c.280] Можно думать, что (33.1) сохранит свой вид, да ке если 6 комплексна (комплексность б учитывает не только затухание поля с глубиной, но и изменение его фазы). [c.281] Займемся теперь построением последовательной теории аномального скин-эффекта. [c.281] При записи (33.13) использовано, что-- б(в — в/ ) — см. [c.283] При предельно аномальном скин-эффекте могут быть получены точные формулы для импеданса в предельных случаях чисто зеркального и чисто диффузного рассеяния электронов от поверхности [3], [9]. В соответствии с выводами 32 отражение слабо сказывается на импедансе при зеркальном отражении формула для импеданса в точности совпадает с (33,16), при диффузном отличается от (33.16) множителем /8. [c.284] Измерения поверхностного импеданса, как ясно из (33.15) и (33.16), позволяют непосредственно определить весьма важную характеристику электронного спектра — среднюю по пояску е(р) = ер, = О обратную гауссову кривизну ферми-поверхности. [c.284] Вернуться к основной статье