ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Степенное распределение скорости вдоль внешней граница слоя из "Ламинарный пограничный слой" Перейдем к рассмотрению более сложных, чем в предыдущей главе, случаев интегрирования уравнений Прандтля при разнообразных условиях задания изменения скорости потенциального потока вдоль внешней границы пограничного слоя. Особый интерес представляют классы задания внешнего потока, зависящие от одного или нескольких параметров. Решения такого рода задач могут быть положены в основу широко используемых в настоящее время приближенных методов расчета пограничных слоев о них пойдет речь в следующей главе. [c.64] Согласно (2.9) на твердой поверхности обтекаемого тела, служащей нулевой линией тока, скорость равна нулю, а на внешней границе слоя скорость- определена равенством (2.1). [c.66] Нетрудно убедиться, что -при, т = 0, и = с уравнение (2 8) и граничные условия (2.9) совпадут с теми, что фжгурировали в задаче Блазиуса о продольном обтекании полубесконечной пластинки ( 4). [c.66] Ийтересяо отметить, что, в отличие от всех рассмотренных в аредыдущей главе примеров, пограничный слой в настоящем случае Ш утолщается, а, наоборот, утончается вниз по течению (направле-йяе движения в сторону убывающих х1). [c.67] Выяснилось, что существует целый интервал значений Ф (0 р), при которых удовлетворяются граничные условия (2.17). Хартри выбрал такое наибольшее возможное значение Ф (0 Р), при котором Ф (5 Р) при стремлении i к бесконечности подходит к единице со стороны меньших значений, что соответствует монотонности возрастания скорости в сечениях пограничного слоя. [c.70] Рассматривая таблицу 3, можно заметить целый ряд особенностей йсследуемого класса решений. Прежде всего напомним, чтО еще в предыдущей главе мы условились отличать конфузорные участки погрлнйчного слоя с возрастающей вниз по потоку скоростью на внешней границе слоя от диффузорных с убывающей скоростью внешнего потока. Значения да О соответствуют конфузорному участку, значения т О — диффузорному . При да — 1, а только такие значения в дальнейшем и рассматриваются, знак совпадает ео знаком т. [c.71] Для дальнейшего полезно еще привести зависимость от параметра других условных толщин слоя, таких, как 8 и 8 , физический смысл и прикладное значение которых были выяснены в 10. [c.72] Так же, как и ранее определенная величина o, условные толщины 8 и о при р= (т=1) сохраняют постоянное (не зависящее от х значение. При т 1 эти толщины убывают с д , при т 1—возрастают. [c.73] Отсюда следует, что профили скоростей в сечениях слоя образуют при различных р однопараметрическое семейство с параметром р (рис. 27). [c.73] Особо следует выделить случай т = — 0,0904 (р = — 0,1988), при котором напряжение трения обращается в нуль во всех точках поверхности тела. Вспоминая определение точки отрыва, данное в 8, можно утверждать, что рассматриваемые значения параметра т (или р) определяют собой границу начала отрывного течения в том смысле, что при т — 0,0904 в данном классе течений отрыва не может быть ни при каком значении х. При т — 0,0904 решение теряет смысл, так как заотрывная область уже не описывается уравнениями Прандтля. [c.73] Изученный класс точных решений будет использован нами в следующей главе для установления приближенного метода расчета пограничного слоя с произвольным распределением скоростей на внешней его границе. [c.74] Вернуться к основной статье