ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Радиально-щелевая закрученная струя в затопленн м простран стве из "Ламинарный пограничный слой" К области вопросов, затрагиваемых в настоящей главе, относятся и движения жидкости в закрученных струях, бьющих из некоторого источника в пространство, затопленное той же жидкостью. [c.200] Условие наличия нетривиального решения этой задачи с нулевыми граничными условиями можно получить, задавая импульс и момент количества движения струи. [c.200] Выведем следующие два интегральные условия сохранения импульса и момента. [c.200] Под величиной р в данном случае подразумевается разность да влений в данной точке струи и вне струи. При х- со давление в струе выравнивается и становится одинаковым с давлением в окру жающей струе жидкости тогда совпадает с константой незакрученной струи. [c.201] для получения нетривиального решения задачи о закрученной струе необходимо задать по крайней мере две характерные константы струи ее импульс и момент количества движения. Задача не будет автомодельной, так как наличие двух констант и Уд с отношением, имеющим размерность длины, уже служит препятствием этому. [c.202] Следуя тому же приему, что и в случае незакрученной струи, введем функцию тока ф(х, г) для движения в меридиональной плоскости и будем искать ее в виде асимптотического разложения при больших значениях х. [c.202] В принятом приближении движение в меридиональных плоскостях с компонентами скоростей и, V оказывается независимым от наличия закрутки, влияние которой на продольное и поперечное течение сказывается только начиная с третьего приближения (члены с 1/х ). Третье приближение в рассматриваемой задаче было изучено В. С. Дубовым 1). Задачу о закрученной струе в общей постановке (для любых рейнольдсовых чисел) рассмотрел М. С. Цуккер 2). [c.205] Распространение закрученной струи в однородном спутном потоке было исследовано О. Н. Бушмариным ), который выявил отличия такого рода течения от закрученной струи в покоящейся жидкости. [c.206] Это равенство выражает собой теорему об изменении количества движения в проекции на радиальное направление, примененную к элементарному объему струи в цилиндрических координатах. [c.208] Радиальная и и азимутальная V скорости достигают своих максимальных значений в плоскости симметрии струи, причем первая убывает с удалением от источника обратно пропорционально расстоянию, а вторая — обратно пропорционально квадрату расстояния. [c.211] Рассмотренное решение соответствует нулевому расходу жидкости из источника. Пользуясь следующими приближениями, можно было бы получить радиально-щелевую струю с заданным конечным расходом из щели. [c.212] При 0 = 0, т = 0 получим решение частной задачи о незакрученной радиально-щелевой струе. В этом случае интегральное условие (6.92) сводится к условию сохранения радиального импульса Уд. [c.212] Вернуться к основной статье