ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теплофизические свойства фреона из "Теплофизические свойства фреонов Том 1" Фреон-20 (трихлорметан, хлороформ) относится к высоко-кипящим хладоагентам, и его теплофизические свойства при повышенных давлениях изучены значительно хуже, чем других фреонов метанового ряда. При низких давлениях для фреона-20 имеется сравнительно много экспериментальных данных как о термодинамических свойствах, так и о свойствах переноса. Однако в полной мере эта информация не обобщена, и исчерпывающие справочные данные о теплофизических свойствах фреона-20 отсутствуют. [c.25] Средние отклонения рассчитанных и экспериментальных зна-тений Рз в интервале I равны 0,75%, а в интервале II—0,58%-Максимальные отклонения не превышают 1,52%. [c.27] Примечание, заны в табл. 3. [c.29] Большие допуски к принятым в этой книге значениям критических параметров являются естественными, поскольку Ркр и 9кр определены экспериментально лишь в работах [1.41] и 11.37]. [c.29] При указанных значениях т давление насыщенного пара измеряют достаточно точно, и числовые значения Аф, Pi, Ri могут быть надежными. [c.30] Точность уравнения (1.9) несколько ниже, но оно проще и, как установлено в работах [1.2, 1.8], дает вполне удовлетворительные результаты для фреонов. По экспериментальным данным, для фреонов метанового ряда п= 1,249, а ао =12,35 [1.2]. Следовательно, для фреона-20 константа fi = 5,911-10-3 Н/м. [c.30] Для фреона-20 константа Ь оказалась равной 0,58 0,02 в интервале рп = Ю00—2500 МПа, но при давлении 400—1200 МПа 6 = 0,91 0,05. [c.30] Термодинамические функции фреона-20 в идеально газовом состоянии рассчитаны в нескольких работах. Как правило, расчеты выполнены в приближении к модели жесткий ротатор— гармонический осциллятор (ЖРГО). Учет ангармоничности колебаний сделан лишь в работе Баро [0.37], причем поправка найдена по полуэмпирической методике. [c.31] В табл. 9. приведены значения теплоемкости Ср, энтальпии (Нг — о) и энтропии 5г по данным [1.7, 0.37, 1.33, 1.39, 1.54]. Из табл. 9, в частности, следует, что данные [1.39, 1.54] практически одинаковы, а полученные в работе Баро значения Ср в среднем на 0,5—1 % выше рассчитанных в приближении к модели ЖРГО. В гл. 3 показано, что для фреона-22 расчетные данные [0.37] хорошо согласуются с результатами непосредственных калориметрических измерений. Это подтверждает корректность расчетной методики Баро, и поэтому его данным следует отдать предпочтение. [c.31] По уравнению (1.15) в работе [1.58] рассчитаны таблицы значений V, К 8 для газообразного фреона-20 при 7 = 280—750 К И р=ОД—200 атм. Со своей стороны заметим, что числовые значения констант Л,-, 5, и С, в уравнении Мартина — Хау существенным образом зависят от значений критических параметров. Кроме того, аналитические соотношения, применяемые для определения этих констант, могут быть различными (см., например, работу [1.1]). Оценить степень достоверности рассчитанных в работе [1.58] таблиц можно, применив, например, обобщенное уравнение БВРС, которое обсуждено во введении. [c.33] При невысоких (докритическнх) давлениях вполне удовлетворительные результаты для фреонов метанового ряда дает несложное обобщенное уравнение, которое получено И. И. Пе-рельштейном [1.14] на основе преобразованного уравнения (0.1). [c.33] Таблицы вязкости газообразного фреона-20 при атмоо ферном давлении, приведенные в монографиях [1.5, 1.6] охватывают интервал температур Т = 273—700 К, различи данных составляет 67о- Сравнение табличных данных [1,5 1.6] с результатами непосредственных измерений показал( (рис. 3), что таблицы [1.6] неточны, а более ранние основа ны на экспериментальных данных, полученных до 1933 г (табл. 10). [c.34] Вероятная погрешность вычисленных по нему значений по-еидимому, не превышает 1,5%. [c.35] Для жидкого фреона-20 таблицы [1.5] охватывают интервал температур ст 273 К до 7н,т,к и не противоречат экспериментальным данным. Но из табл. 10 и рис. 4 видно, что в настоящее время вязкость жидкого фреона-20 изучена в более широком интервале температур. [c.35] В табл. 11 перечислены практически все эксперименталь-ные исследования теплопроводности газообразного и жидкого фреона-20. [c.36] Лз рис. 5 и 6 видно, что температурный ход теплопровод-ности в широком интервале температур может быть пред-.ставлен прямолинейными зависимостями как для газообразного, так и для жидкого фреона-20. Но если в -первом слу-qae согласие экспериментальных данных следует признать хорошим, то во втором -необходим отбор надежных данных. [c.37] Теплопроводность жидкого фреона-20 впервые определила Вебер [1.69] относительным методом плоского слоя. Опыты проведены весьма тщательно при различных размерах измерительного зазора, и расхождения с новыми экспериментальными данны.ми не превышают 4—6%. [c.38] Ридель применил [1.53] абсолютный метод плоского слоя для определения к фреона-20 при Г = 293 К- Качество его данных не вызывает сомнений, поскольку полученные им для большого числа веществ результаты хорошо согласуются с наиболее достоверными данными других исследователей. В работах [1.21, 1.38] при.меняли тот же метод, но их данные завышены в сравнении с другими результатами на 10—15%. Результаты осталь Ых измерений согласуются между собой в основном в пределах погрешности эксперимента. [c.38] Температурная зависимость теплопроводности жидкого фреона-20 на линии насыщения установлена на основании обработки согласующихся измерений, выполненных в работах [1.16, 1.29, 1.35, 1.45, 1.53, 1.63]. [c.38] Для определения теплопроводности жидкого фреона-20 при высоких давлениях рекомендуется применять обобщенное уравнение (0.46). Коэффициенты этого уравнения найдены в работах [0.13, 1.4] по экспериментальным данным для фреона—21, 22 и 23 и приведены в табл. 5. [c.38] Вернуться к основной статье