ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Учет спинового момента электрона из "Оптические спектры атомов" Различие со старой теорией заключается в том, что в формуле (9) вместо азимутального квантового числа стоит квантовое число т. Как было сказано, это квантовое число определяет значения проекции момента количества движения р . [c.119] Отсюда следует, что и по отношению к магнитному моменту квантовая механика позволяет определять лишь значения проекции магнитного момента на преимущественное внешнее направление. Эти проекции принимают значения, являющиеся целыми кратными от магнетона Бора [Aq. При заданном I число различных значений равно 2/-(-1. В состоянии / = 0 и квантовое число т принимает единственное возможное значение /и = 0, следовательно, такое состояние характеризуется отсутствием магнитного момента. [c.119] При этой записи значению проекции спинового момента на преимущественное направление / = +й/2 соответствует в матрице (7) индекс 11, а проекции р = —й/2 — индекс 22. [c.120] Это означает, что квадраты орбитального момента р, спинового момента и полного момента электрона в атоме являются величинами одновременно определимыми. [c.122] Так как т = /г- о при каждом данном I (кроме случая, когда / = 0) квантовое число у имеет два следующих значения у=/- - /2 1=1— /2-При / = 0 квантовое число у имеет одно возможное значение / = 1/2- Как видно, у принимает полуцелые значения. Для численного значения полного момента количества движения из (17) получается рЭти результаты совпадают с приведенными в 12 при рассмотрении векторной модели сложения моментов. [c.123] Этим выражением мы воспользуемся в дальнейшем. [c.123] Вернуться к основной статье