ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Технологические режимы магнитно-фильтрационной очистки жидкостей и газов из "Магнитно-фильтрационная очистка жидкостей и газов" Профиль скорости потока в окрестности контактирующих щаров (рис. [c.39] Уравнения (1.34) справедливы при достаточно малых числах Рейнольдса, вычисленных, например, по скорости набегающего потока, и диаметру шара до Re =1—10, когда такой ключевой параметр, как коэффициент сопротивления сферы, обратно пропорционален Re [47]. В реальных же условиях магнитного осаждения фильтрованием это число формально намного больше. Однако, оставляя пока открытым вопрос оценки пределов применимости системы уравнений (1.34) к полишаро-вой среде, произведем обоснованное упрощение этой системы. [c.41] Сложные выражения уравнения (1.36) искусственно упрощены, для этого взамен использованы более простые фуш пни 1,34(1 -К/ро), как это видно из рис. 1.24, а (линия 2), а также 0,42 г К) и 0,67 г К) , как это видно из рис. 1.24, б (соответственно сплошная и штриховая линии в последнем случае — в суженном интервале — до гЧК =0,7—0,8). При этом переход к абсциссе г К произведен заменой ро величиной р = = [Л + (г ) ] - для характерных точек, расположенных на диагонали окна (см. рис. 1.22). [c.42] Действительно, периферийные клинообразные рабочие зоны геометрически располагаются как бы в стороне от области возможной турбу-лизации потока (на рис. 1.22 поперечное сечение этой области условно ограничено штриховой окружностью). При такой чисто геометрической оценке относительная, граница проникновения этой области в глубь клинообразной обособленной зоны (,граница ламинарной зоны), есЛи отсчет вести от точки контакта шаров, составляет г /Л = (г // ) 1 — =0,4—Оj6 в зависимости от взаимного расположения шаров коридорного (как показано на рис. 1.22) или шахматного. [c.43] Примерно такие же значения (г7/ ) ==0,4—0,5 следуют из оценки толщины ламинарного подслоя 5л [47] (при существовании турбулентной области в окне между шарами), если в первом приближении рассматривать реальный поровый канал как гладкую трубку бл = 11 ( / Ке ), где =0,32/(Ке )Я [47] — коэффициент гидравлического сопротивления при числах Рейнольдса, больших критического. Поскольку любой поперечный размер поры (см. рис. 1.22) равен 1 = гУ/К из условия /ш 2бд (когда ламинарные подслои сбегаются в клинообразной рабочей зоне между контактирующими шарами) получаем выражение для границы ламинарной зоны (г7Т ) д=8,8/ (Ке гЧК =7/Ке° . Эта формула, например при Ке =500, дает значение г /К) =0,45. [c.44] Следовательно, найденные выше зависимости для профиля скорости в окрестности точек контакта шаров могут быть справедливы (во всяком случае — с точностью до постоянного коэффициента) и при более высоких формальных значениях Ке 70—80, но с ограничением области их применимости согласно полученным выражениям для r lR)J при Ке =500 — до (/-77 )л =0,4—0,45, а при Ке = 1000 - до (r7i ) л =0,3-0,35. [c.44] Вернуться к основной статье