ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Распределение поляризации в капиллярной трубке из "Механохимия металлов и защита от коррозии" Развитие трещин при коррозионно-механических разрушениях сопровождается образованием свежих поверхностей металла, которые, по крайней мере, в первое время сохраняют низкую поляризуемость, что делает неприменимыми результаты упомянутых работ. Поэтому решение задачи о распределении коррозионного процесса начнем с изучения полубесконечной трубки без ограничения относительно малости величины поляризации. [c.195] Задача в этом случае может быть решена классическим методом построения функций Грина для трехмерного уравнения Лапласа, но вследствие малости поперечных размеров капиллярной трубки по сравнению с длиной и высокой проводимости металла можно считать окружность поперечного сечения трубки эквипотенциальной с достаточной точностью в пределах разрешающей способности приборов. Поэтому целесообразно сразу принять допущение о цилиндрической симметрии объекта и решать задачу более просто с построением соответствующего интегро-диффе-ренциального уравнения. [c.195] Фо — начальная поляризация Трубки, являющаяся величиной постоянной. [c.196] Волнистой чертой обозначен образ функции, ш — параметр преобразования. [c.197] Точно вычислить / х) из уравнения (252) через известные функции не удается. Поэтому используем приближенные методы. [c.197] Это приближенное решение, полученное при условии достаточно большого поляризационного сопротивления / , как и следовало ожидать, совпадает с приведенным в работе [140]. При этом нетрудно убедиться,что в условиях большого решение для плоской трещины (щели) также имеет форму (253) и получается из обыкновенного дифференциального уравнения типа уравнения длинных линий. [c.198] На рис. 88 приведены графики распределения / (х), полученные по формулам (253) и (256) и свидетельствующие о существенном различии между ними. Из этого следует необходимость проведения расчетов по уточненной формуле (256), свободной от ограничений величины / . Найденное таким образом приближение более высокого порядка имеет довольно громоздкий вид по сравнению с формулой (253). [c.198] Решение этого дифференциального уравнения при граничных условиях / (0) = (/ и / (оо) = О имеет вид (253), где вместо 7 имеется у. [c.200] Разделение полного сопротивления поляризующему тоКу на jR и оказалось возможным благодаря упрощению выражения (258), которое подразумевает разложение тока в электролите на две составляющие полный ток / (х) вдоль оёи Трубки и поляризующий ток / (х), нормальный к стенке трубки. Причем первый ток создается градиентом потенциала вдоль оси и течет через сопротивление единицы длины р/пг , а второй — градиентом в радиальном направлении и течет последовательно через, сопротивления Я и 7 э. [c.200] Следующая задача состоит в оптимальном с точки зрения наилучшего приближения выборе величины параметра . [c.200] При достаточно большом поляризационном сопротивлении Я, когда вторым слагаемым в формуле (262) можно пренебречь 7=71. [c.200] Уравнения (261) и (266) могут приближенно описывать капилляры любой конфигурации, в том числе извилистые. В последнем случае величина х будет равна длине, отсчитываемой вдоль капилляра от его начала. Аналогичные по форме уравнения получаются для модели трещины в виде тонкой щели. Эти уравнения допускают решения для случаев капилляра или трещины ограниченной длины и криволинейной конфигурации, которые наиболее отражают реальные условия. [c.201] Вернуться к основной статье