ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Опытные данные по горению частиц из "Горение гетерогенных конденсированных систем" В первом и во втором методах горение нестационарно или квазистационарно, в третьем методе — стационарно. Первый метод применяется к каплям размером от 100 мк до нескольких миллиметров (для твердых горючих изучались и более мелкие частицы — от 1—10л4к). Второй и третий методы применяются к сравнительно крупным частицам (d 1 мм). [c.54] Остановимся сначала на горении капель жидких горючих. Прежде всего отметим, что сферически симметричное пламя наблюдается лишь для очень мелких капель. При 1 мм пламя сильно вытягивается (рис. 12) пз-за наличия естественной конвекции (в работах [55, 56] проведены оиыты в свободно падающей камере. В этом случае пламя становится сферически симметричным, а скорость горения уменьшалась приблизительно в 2 раза из-за отсутствия конвекции). [c.54] В работе [58] приведены также данные по зависимости времени горения т от диаметра капли 0. Согласно (42), должно быть х 1. Именно такой результат получен для капель тетралина и парафина (dg = 150 ч-ч- 600 мк). Для капель керосина показатель степени несколько выше ( 2,3). [c.55] Однако увеличение скорости горенпя менее значительно, чем это следует из теории. [c.55] Согласно [58], скорость горения капель фурфуридового спирта, тетралина, декана и амилацетата растет с увеличением давления (в среднем — /У ). Этот результат также не согласуется с изложенной выше теорией и, возможно, связан с влиянием конвекции. [c.55] Сильное влияние концентрации окислителя согласуется с теорией. Напротив, отмеченное в той же работе [60] уменьшение времени горения частиц алюминия по мере увеличения давления (табл. 23) не согласуется с диффузионной теорией и требует для своего объяснения дополнительных соображений (возможно, что при увеличении давления несколько растет полнота сгорания и температура горения смеси КН4С104 — параформальдегид, в продуктах горения которой проводились опыты. Кроме того, при увеличении давления растет концентрация частиц алюминия в единице объема потока и соответственно снижаются радиационные теплопотери). [c.56] Данные работ [59,60, 62] для алюминия сходны между собой, а в работе [63] время горения алюминия значительно больше. Осложняющим обстоятельством здесь является образование вокруг частиц алюминия полых оболочек А12О3 (рис. 16) (нри этом горение затягивается). Пока нет достаточной ясности в вопросе о том, в каких условиях эти оболочки образуются, а в каких — нет существуют ли они вокруг каждой частицы или только вокруг некоторой доли частиц существуют ли они в течение всего времени горения частицы и т. д. Другим осложняющим обстоятельством является деление частиц во время горения — фрагментация частиц, взрыв частиц и т. п. (см. рис. 13 для частицы алюминия и рис. 15 для частицы титана). Это явление, по-видимому, связано с накоплением наров металла под окисной пленкой и последующим внезапным ее разрывом. Естественно, что при наличии деления частиц время горения может существенно уменьшаться. [c.58] Частицы магния (при й = 50 лм) горят значительно быстрее, чем частицы алюминия. Отметим, что при переходе от воздуха к смеси 20а + 8Не (объемный процент кислорода при этом остается неизменным) время горения существенно уменьшается (примерно в 1,5 раза). Это качественно согласуется с теоретическими соображениями, поскольку коэффициент диффузии кислорода в гелии составляет 0,638 см /сек, а в воздухе — всего 0,178 см 1сек [64]. [c.58] Константа х слабо (и притом линейно) возрастала с увеличением скорости газа (х = Хд + Xiv). При 1 ата значение Яд в gHg составляло 0,036 см сек в NII3 — около 0,027 см сек. Для сравнения приводится значение Яд при горении капель керосина в кислороде (0,01—0,015 смУсек) и гидразина в кислороде (0,035 смУсек). [c.61] Еще в большей степени не соответствуют диффузионной теории результаты опытов по горению шариков NH4 IO4 в смеси — N2. В этом случае получено d = di — kt, где к почти не зависела от концентрации водорода. [c.61] Вернуться к основной статье