ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Вертикальный поток из "Обзор работ по теплообмену к двухфазным системам" Авторы выдвигают гипотезу, по которой механизм теплообмена в вертикальной трубе с принудительной циркуляцией жидкости сводится к трем основным процессам. [c.28] Однако авторы замечают, что, вероятно, наилучшее уравнение на основе этой гипотезы может быть получено изучением процесса испарения. [c.28] Анализ экспериментальных данных показал, что, так же как и в работах других исследователей, при высоких скоростях парообразование не влияет на интенсивность теплообмена. В этих условиях на выходном участке тру бы давление заметно изменяется и при постоянных да влениях в аппарате и весовой скорости уменьшается ско рость потока. Это оказывает обратное влияние на про цесс теплообмена. Температурный напор резко не изме няется при переходе из области, где влияние пузырько вого кипения подавляется, в область, где оно существует В табл. 1, приводятся данные опытов, в которых влия ние парообразования подавлялось. [c.32] Необходимо отметить, что состояние поверхности на трех экспериментальных участках различных диаметров не было одинаковым.Так, для диаметра, равного 11,2 жл , трудно было добиться хорошего состояния поверхности, поэтому поверхностные раковины заполнялись серебряным припоем с низкой температурой плавления. Для двух других диаметров — 15,8 и 26,7 мм — серебряный припой не применялся. [c.32] Второй фактор, вероятно, является более важным. [c.33] Основываясь на проведенной работе, авторы сделали вывод, что коэффициенты теплоотдачи растут с увеличением температурного напора даже при высоких скоростях жидкости. Однако по мере возрастания турбулизации потока эти изменения все более уменьшаются. В работе авторов нет никаких указаний в отношении той постоянной величины, к которой приближались значения а даже при очень высоких скоростях. [c.33] Результаты опытов для трубы диаметром 26,7 мм при различных скоростях циркуляции (до 2,94 м/сек) представлены на фиг. 4. Процент парообразования в этих опытах был сравнительно невелик и изменялся примерно от 2 до 7%. В области малых температурных напоров (8—10° С) коэффициент теплоотдачи пропорционален скорости жидкости на входе в степени 0,6 с увеличением температурного напора зависимость от скорости уменьшается. [c.33] Определяемое в опытах объемное водосодержание смеси приводится в зависимости от параметра Мартинелли X. Кривая, проведенная через экспериментальные точки, пересекает кривую, построенную для горизонтального потока по данным Локарта и Мартинелли [62], однако расхождения в значениях (1—ф) невелики. [c.35] На основе этих зависимостей Денглер установил, что влияние пузырькового кипения сказывается лишь в нижней части трубы и с увеличением паросодержания постепенно подавляется возрастающей скоростью движения жидкости. При некотором значении w наступает момент, после которого определяющим является уже обычный конвективный теплообмен. Автор указывает, что замеченное обратное влияние температурного напора в действительности есть влияние давления, так как в опытах с наибольшими температурными напорами паросодержания, а следовательно, и перепады давления были также соответственно выше. Поэтому в этих опытах при данном весовом расходе (и постоянном давлении на выходе) устанавливалось самое высокое абсолютное давление в трубе. Снижение коэффициента теплоотдачи с увеличением давления при, больших паросодержаниях происходит из-за уменьшения удельного объема пара, вследствие чего устанавливаются более низкие скорости двухфазного потока [33]. [c.37] Денглер обработал полученные данные, построив зависимость отношения коэффициента теплоотдачи двухфазного потока а к расчетному коэффициенту теплоотдачи однофазной жидкости аж. (определяемому по тому же полному весовому расходу) от величины 1/Х, где X — параметр Мартинелли для двухфазного турбулентного потока (фиг. 6). [c.37] В тех опытах, где сказывалось влияние пузырькового кипения, наблюдались значительные отклонения от вышеуказанного соотношения. В основном это происходило при низких значениях 1Д, т. е. при малых паросодержаниях. В большинстве случаев с повышением значения 1Д, т. е. с увеличением паросодержания, расхождения между основным соотношением й данными отдельных опытов уменьшались. Считается, что точка, где данные отдельного опыта совпадают со значениями, устанавливаемыми основной зависимостью, является началом прекращения влияния пузырькового кипения. [c.39] Обе эти величины подсчитываются при температуре стенки. [c.40] Поправочный коэффициент А применяется только тогда, когда он больще единицы. [c.40] При низких весовых расходах, по наблюдениям Денглера, стенка не полностью смачивалась жидкостью и при этом значения коэффициента теплоотдачи с ростом паросодержания внезапно и резко уменьшались. Это наблюдалось при весовых паросодержаниях 50—70%. [c.40] Автор заметил отложение радиоактивного вещества на стенках трубы. При данной весовой скорости это всегда наблюдалось при одном и том же паросодержа-нии, но с увеличением общей скорости количество отложений уменьшалось. Был сделан вывод, что это явление связано не с переходом к пленочному кипению жидкости, наступающему при больших температурных напорах, а зависит от структуры потока и указывает на переход от кольцевого режима к режиму, при котором капли жидкости находятся в паровом потоке. [c.40] В США проведено большое количество работ по исследованию максимальных тепловых потоков. [c.40] Вернуться к основной статье