ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Сопротивление при газодинамических течениях без теплообмена в цилиндрических трубах при больших числах Рейнольдса из "Физические основы газодинамики применения ее к процессам теплообмена и трения" Здесь через р( обозначена производная ср по а через —значение нулевого приближения. [c.159] Тогда из отмеченных выше условий у стенки вытекает, что постоянная В должна быть равна нулю. [c.160] Положим поэтому в соотношении (36,14) В = 0, произведем в правой части еще раз разложение в ряд, ограничиваясь первыми степенями е , и проинтегрируем. [c.160] Прежде всего легко показать, что (36,15) дает известный закон распределения скоростей Кармана при весьма малых значениях критерия М, т. е. в области обычных скоростей. [c.160] При e = О соотношение (36,27) должно переходить в обычную формулу Никурадзе [36] с коэффициентами = 4,75 и В = 3,77. [c.162] В этом случае последние два соотношения приводят к двум уравнениям, из которых можно найти численные величины универсальных постоянных а и 3. [c.162] Найденное уравнение позволяет без труда найти по данному Wo и 65. [c.164] Поставленная задача таким образом решена получена формула (36,15), дающая распределение скоростей по сечению трубы, и формулы (36,27) и (36,31), позволяющие производить вычисление коэффициента сопротивления. [c.164] Как уже отмечалось, опыты по газодинамическим течениям в трубах пока не констатируют этого изменения с М . однако есть все основания предполагать, что с увеличением точности опытов указанный выше эффект будет обнаружен. Отметим, что при обтекании пластин он уже констатировался экспериментально (п. 63). [c.165] Вернуться к основной статье