ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Лучеиспускание факела из "Теория тепло- и массообмена" Механическая топка обычно покрыта накаленным добела слоем угля, темпера тура которого считается при подобных расчетах известной. Температура трубчатых поверхностей котла нрактичеоки равна температуре пара воды внутри тр убок. Тем пература огнеупорных стенок определяется балансом тепла, поступающего и отда вае-мого излучение.м и конвекцией. Обычно преобладающим является лучистый теплообмен, так что расчет, при котором пренебрегают теплообменом конвекцией, является хо-Р Ошим приближением. [c.497] Температуря и состав внз/три пламени или горящих газов, наполняющих камеру, также меняются от точки к точке. [c.498] В таких расчетах [предполагают, что пространство внутри камеры должно быть наполнено однородным газом с одинаковой температурой или его делят на конечное число объемов, а тем пературу и состав в пределах каждого обема предполагают постоянными. [c.498] Сначала предположим, что все поверхности черные. Тогда решение становится простым. [c.498] Все повархности, число которых равно п, можно разделить на две группы. В первой группе известна температура Г,-, а следовательно, и вы требуется определить поток тепла Qi. Во второй группе поток тепла Qг = 0, требуется вычислить температуру. В задачу входят п неизвестных, которые определяются при решении п линеиных уравнений. [c.498] На рис. 14-9 поверхности, находящиеся вие плоскости чертежа, ие были вклю1чаны для того, чтобы не осложнять схему. [c.500] Рассматривая аналогию, можно сделать (интересный вывод включение сопротивления за предела ми узла без внешнего соединения (например, узел 4) не оказывает влияния иа потенциал этого узла. Это значит, что температура адиабатической стенки ие зависит от поглощательной способности поверхности этой стенки. [c.501] Вычисление (становится очань громоздким, так как для адиабатической стенки условие Qi = 0 справедливо лишь для общего, а не для монохроматического излучения. [c.501] Для вычисления лучистого теплообмена в замкнутом объеме, наполненном несерым газом, уравнения (14-29) — (14-31) следует применять для монохроматического излучения. Общая потеря тепла в таком случае определяется путем интегрирования мшохроматического потока тепла по всем длинам волн. Такой подсчет становится очень сложным, поэтому является желательным до пустить некоторое приближение. Для этой цели полезно понятие селективно серого газа [Л. 268]. [c.503] Для Приближения к реальном у газу с помощью селективно серого весь интервал длин волн делится на две части. (Первая охватывает интервалы длин вол н, в которых газ поглощает, а другая — все остальные. Тогда вычисление для первого интервала осуществляется точно таким же образом, как для серого газа — считается, что в этом интервале поглощательная апособность не зависит от длины волны. [c.503] Для второй части применяется про цесс вычисления, рассмотренный в предыдущем парапра фе, для неизлучающего газа. Допущение, что температура газового тела в замкнутом пространстве повсюду одинакова, во многих случаях является нереальным. [c.503] Эти параметры излучения должны быть определены путем интегрирования, аналогичного тому, который описан в 13-3. Расчет рассматриваться здесь не будет. [c.505] Поток излучения, попадающий на стенку 1, может быть обозначен буквой Я], а поток излучения, покидающий эту стенку,— буквой .В данном случае можно снова применить уравнение (14-29). Остается определить чистую потерю тепла qi с единицы поверхности стенки 1 через пришедший и покидающий ее потоки и падающий поток от различных частей, из которых она состоит. [c.505] Это уравнение можно теперь написать для того случая, когда две стенки и заключенный между ними газ имеют одинаковую температуру. Из закона Кирхгофа известно, что в замкнутом пространстве с одинаковой температурой поток излучения через любую произвольную плоскость равен потоку излучения, исходящему от черной поверхности, и что чистая потеря тепла благодаря излучению стенки 1 равна нулю. [c.505] Вернуться к основной статье