ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Произведения декартовых спиновых операторов из "ЯМР в одном и двух измерениях" Возможны многочисленные варианты разложения оператора плотности по полному набору ортогональных базисных операторов (fis) в соответствии с (2.1.45). Выбор подходящего базиса позволяет существенно упростить решение конкретной задачи. В разд. 2.1.5—2.1.10 мы представим различные наборы базисных операторов, которые оказываются наиболее удобными для интерпретации импульсных экспериментов. [c.47] Полный базисный набор для системы из N спинов, равных 1/2, состоит из 4 операторов-произведений. [c.48] В разд. 4.4.5 мы обсудим спектроскопический смысл этих операторов и их проявление в сигналах, которые могут наблюдаться в фурье-спектроскопии. [c.48] На основании вышеизложенного импульс, соответствующий повороту вектора намагниченности на угол /3 вокруг положительной оси X (что приводит к преобразованиям z -у -z y), мы Определяем как импульс /3 . Соответствующий вектор магнитного поля Bt должен быть направлен вдоль отрицательной оси х для положительного 7. [c.49] В системах со спиновыми квантовыми числами I 1 или 5 1 полный набор базисных операторов (В ) включает в себя квадратичные члены и члены более высоких порядков типа / г, 1кх8 г и т. д. Проявление таких членов в спектрах мы рассмотрим в разд. [c.53] Такие же выражения мы имеем и для у-компонент. [c.54] Вернуться к основной статье