ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Решение уравнения первого приближения для простого гааа (продолжение) из "Введение в кинетическую теорию газов" Здесь Пт — число частиц тяжелого газа в единице объема, а = jda — полное эффективное сечение рассеяния легких примесных частиц на молекуле тяжелого га.ча, da является функцией V и V, причем скорость ь отличается от V лишь направлением. [c.34] Поскольку Oo = a, то ясно, что нулевая гармоника / (р, i = О, 0,0) соответствующая изотропной части распределения, не меняется со временем. Все остальные гармоники убывают с ростом времени по экспоненциальному закону с различными, вообще говоря, временами релаксации т . [c.36] При написании этого уравнения учтено, что максвелловское распределение обращает в нуль интеграл столкновений Больцмана, а кроме того, пренебрежено малыми слагаемыми, пропорциональными (б/) . [c.40] Ниже мы ограничимся получением решений первого приближения. При этом мы будем решать уравнение (9.4) совместно с дополнительными условиями (9.7) — (9.9). [c.53] Вернуться к основной статье