ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Волны в голодной изотропной плазме из "Введение в кинетическую теорию газов" Здесь интегрирование по (х , Уо) ведется по области вне сечения тела. [c.97] Подчеркнем, что в свободно-молекулярном режиме плотность потока пмпульса не зависит от расстояния между пластинами. [c.99] Затем газ начинает свободно расширяться вплоть до стенок. зеркальи(1 отражающих все частицы и расположенных з плоскостях х — я х = —L — L . Найти распределение частиц, а также плотность числа частиц. [c.99] Задача III. 4. Определить силу сопротивления цилиндра радиуса Я и единичной длины, обтекаемого свободно-молекулярным потоком. Решение. [c.101] Система уравнений (26.1) —(26.8), получившая название уравнений самосогласованного поля, легла в основу большого числа работ по теории колебаний и устойчивости плазмы. Продуктивность приближения самосогласованного поля впервые была показана А. А. Власовым [1]. Ниже мы рассмотрим несколько простейших задач кинетической теории плазмы без столкновений, основываясь на уравнениях самосогласованного поля ). [c.104] При обсуждении возможности использования интеграла столкновений Больцмана для газа заряженных частиц уже говорилось, что закон взаимодействия таких частиц в газе отличается от закона Кулона. Покажем здесь, что это дейстпитольпо так. [c.104] Здесь учтена возможность того, что температуры раз.ничных со[1-тов частиц плазмы могут быть раз.ггичными. [c.105] Отсюда следует, что на расстояниях, больших дебаевского радиуса, кулоновское поле экранируется. Именно этим определяется вазвание Гд как радиуса экранирования. [c.105] Из формулы (28.11) следует, что фазовая скорость поперечных колебаний превышает скорость света. Поэтому влияние теплового движения частиц плазмы на такие колебания всегда мало. [c.107] Вернуться к основной статье