ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Высокочастотная диэлектрическая проницаемое ь плазмы в сильном магнитном поле из "Введение в кинетическую теорию газов" Такое приближенное решение можно использовать для нашей цел в условиях, когда разность гироскопической частоты частиц и частоты электромагнитного поля. эначитольно превышает частоту столкновений. Последнее будем считать выполненным. [c.292] В формуле (64.21) первое слагаемое возникло от области прицельных параметров, заключенной между электронным и ионны.ч гироскопическим радиусом, в которой время вааимодействия ограничено свободным выходом иона. 13торое слагаемое этой формулы (а также и в точности такое же выражение — третье слагаемое формулы (64.22)) представляет собой вклад от столкновений частиц с прицельными параметрами, большими гироскопического радиуса иона и меньшими дебаевского радиуса, причем время взаимодействия ограничено благодаря эффекту кулоновского ускорения. [c.297] первое слагаемое формулы (64.22) соответствует области прицельных параметров от р до Го, где время взаимодействия ограничено кулоновским ускорением, а второе слагаемое возникло в области от / (, до р , для которой имеет место свободный выход иона. [c.297] Эта формула отличается от (64.25) заменой в последнем слагаемом Ги на Ут-е/СО. [c.298] Первое слагаемое в каждой из этих трех формул соответствует области прицельных параметров между электронным и ионным гироскопическими радиусами, причем время взаимодействия определяется свободным выходом иона. Второе слагаемое фор.мулы (64.31) определяется прицельными параметрами, большими гироскопического радиуса иона и меньшими радиуса дебаевской экранировки, а время взаимодействия частиц не превышает периода колебаний поля. В формуле (64.32) второе слагаемое возникло от прицельных параметров, заключенных между гироскопическим радиусом ионов и расстоянием, которое электрон с тепловой скоростью проходит за период колебания внешнего поля. Наконец, в формуле (64.33) второе слагаемое соответствует области прицельных параметров от р, до г1 (уп/(л) , а третье — области от о (г Т1/м) / до Уте /со- Отметим, что формула (64.32) соответствует формуле (59) работы [6]. [c.299] Заметим, что при достаточно большой степени неизотермичности (Те Ti) логарифмы Z.J могут оказаться доминирующими в определении поперечной частоты столкновений (64.12). [c.301] Таким образом, мы видим, что в сильном магнитном поле, а также и при высокой частоте переменного поля последовательное описание влияния полей на частицы во время их соударения приводит к качественно новым результатам по сравнению с предсказываемыми кинетической теории, основывающейся на кинетическом уравнении с интегралом столкновений Больцмана. [c.301] Вернуться к основной статье