Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English
Характер движения частиц в объеме псевдоожиженного слоя в значительной степени зависит от конструктивных особенностей аппаратуры, в особенности от конструкции газораспределительного устройства. Для аппаратов малого диаметра характерна представленная на рис. VI-l,a направленная циркуляция твердого материала в псевдоожиженном слое твердые частицы в основном движутся восходящим потоком вдоль оси аппарата, в то время как у стенок наблюдается преимущественное нисходящее движение частиц. При этом частицы одновременно совершают хаотические пульсационные движения в различных направлениях. Наиболее ярко такой направленный характер движения твердой фазы выражен в аппаратах с коническим осиованием (в частности, при фонтанировании), описанных в главе I (см. рис. 1-3). Аналогичный характер (рис. VI-1,6) циркуляционных потоков наблюдался [482] при изучении распределения порозности по объему псевдоожиженного слоя в аппарате диаметром 88 мм (см. рис. IV-8 — IV-10). Однако в данном случае такая картина наблюдалась только в пределах высоты первоначального неподвижного слоя, выше этой зоны характер циркуляции изменялся.

ПОИСК





Характер движения твердых частиц в псевдоожиженном слое

из "Основы техники псевдоожижения"

Характер движения частиц в объеме псевдоожиженного слоя в значительной степени зависит от конструктивных особенностей аппаратуры, в особенности от конструкции газораспределительного устройства. Для аппаратов малого диаметра характерна представленная на рис. VI-l,a направленная циркуляция твердого материала в псевдоожиженном слое твердые частицы в основном движутся восходящим потоком вдоль оси аппарата, в то время как у стенок наблюдается преимущественное нисходящее движение частиц. При этом частицы одновременно совершают хаотические пульсационные движения в различных направлениях. Наиболее ярко такой направленный характер движения твердой фазы выражен в аппаратах с коническим осиованием (в частности, при фонтанировании), описанных в главе I (см. рис. 1-3). Аналогичный характер (рис. VI-1,6) циркуляционных потоков наблюдался [482] при изучении распределения порозности по объему псевдоожиженного слоя в аппарате диаметром 88 мм (см. рис. IV-8 — IV-10). Однако в данном случае такая картина наблюдалась только в пределах высоты первоначального неподвижного слоя, выше этой зоны характер циркуляции изменялся. [c.170]
Отмеченный характер преимущественного движения твердой фазы объясняется влиянием стенок в аппаратах малого диаметра. Заметим, однако, что нисходящий поток твердых частиц наблюдается также вдоль стенок больших аппаратов (рис. У1-2) , но при этом Б объеме слоя могут существовать различные циркуляционные потоки, а зоны наиболее интенсивного восходящего движения твердой фазы могут не совпадать с осевой зоной слоя. Об этом свидетельствует и тот факт, что максимальный коэффициент теплоотдачи от слоя к вертикальной трубке (а также к пучку труб) наблюдается на некотором расстоянии от оси аппарата [114, 733]. [c.171]
Влияние конструкции распределительных устройств на характер циркуляционных потоков демонстрируется на рис. УЬЗ, где показаны особенности циркуляции твердой фазы при применении различных беспровальных решеток (И7 = 3—5), установленные визуальными наблюдениями [2]. Из рис. У1-3 видно, что имеется общая тенденция к образованию восходящих потоков над наиболее высокими частями распределительной решетки. [c.172]
Скорости движения частиц определялись также [50] при помощи относительно массивного (в сравнении с частицами) щарика ( турбулиметра ), погруженного в слой. Колебания шара, вызванные ударами частиц о его поверхность, передавались при помощи электромеханических устройств на неравновесный мост, который соединялся с осциллографом, фиксировавшим эти колебания. В результате было установлено [50, 181], что скорости движения частиц внутри слоя выше, чем около стенок аппарата. При изменении скорости газа обнаружен максимум пульсационных скоростей в области относительно высоких чисел псевдоожижения. Уменьшение пульсационных скоростей после максимума авторы объясняют понижением гидродинамических сил притяжения частиц (силы Бернулли обратно пропорциональны четвертой степени расстояния между частицами) с ростом порозности слоя при высоких скоростях газа. Заметим, что максимум пульсационных скоростей частиц был обнаружен и другими авторами [516] в условиях неоднородного псевдоожижения капельной жидкостью (при е 0,7). [c.175]
При переходе к нолидиснерсным системам картина значительно усложняется. Частицы различных размеров будут иметь разные скорости пульсационных перемещений в слое. Если псевдоожижение сопровождается сепарацией частиц по высоте слоя соответственно их размеру, то вертикальные составляющие свободного пробега частиц (и, видимо, их скоростей) будут в значительной степени ограничены зоной преимущественного сосредоточения частиц данного размера. [c.176]


Вернуться к основной статье


© 2025 chem21.info Реклама на сайте