ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Расчетные корреляции для сс из "Основы техники псевдоожижения" Температура ожижающего агента /, как было сказано выше, быстро изменяется у основания слоя, приближаясь к температуре твердых частиц 0. Практически весь теплообмен между газом и твердыми частицами завершается на весьма небольшом активном участке /га, выше которого количество переданного тепла невелико. По этой причине различают теплообменники со слоем относительно большой высоты (Я /1а), когда выходящий из слоя агент находится в тепловом равновесии с частицами (/вых. 0), и теплообменники со слоем малой высоты (Н ка), когда вых. заметно отличается от 6. [c.251] Таким образом, соотношения типа (VII.26) — (VII.27) могут быть получены путем простых алгебраических преобразований уравнения теплового баланса и не описывают кинетических закономерностей процесса теплообмена [128]. [c.252] Во втором случае, когда высота слоя меньше высоты активного участка, теплообменник должен рассчитываться с использованием коэффициента теплоотдачи ч (внешняя задача). Величина ссч, как уже сказано выше, зависит от выбранного способа определения температурной кривой и от методики экспериментального измерения температуры в различных точках слоя (с помощью защищенной или незащищенной термопары). [c.252] На рис. УП-7 можно отчетливо выделить две зоны. Первая (область раскрытия поверхности частиц), расположенная в области Ке/е 100—200, характеризуется малыми значениями Ынч (меньшими, чем для одиночной закрепленной частицы, — см. кривую А—А) и весьма быстрым ростом Ыи, с Не. Этот быстрый рост Ыич объясняется увеличением (с ростом Ке) активной поверхности Рц, приближающейся при Ке/8 200 к полной поверхности частиц Рч. [c.254] Вторая область, турбулентная, начинается с Ке/е=100—200 здесь величины Кич для одиночной закрепленной частицы и псевдоожижженного слоя примерно выравниваются. Начиная с этого момента рост Кпч с увеличением Ке замедляется кривая ЫичРг 0 2з=/(Ке/е) следует примерно эквидистантно кривой изменения этой величины для одиночных закрепленных частиц, несколько превышая ее, вследствие свободной ориентации частиц, дополнительной турбулизации потока движущимися частицами и т. п. [c.254] На рис. УП-8 представлены зависимости [299] для одиночной закрепленной частицы (кривая А — А), неподвижного слоя, псевдоожиженного слоя, движущихся и взвешенных частиц. Мы видим, что в турбулентной области для всех систем с подвижными и неподвижными частицами теплообмен характеризуется величинами ч одного порядка. Эти величины в своем изменении с некоторым превышением следуют уравнениям для неподвижно закрепленной одиночной частицы. Несколько большие значения Кнч для неподвижного слоя по сравнению с псевдоожиженным объясняются тем, что в последнем вероятность попадания последующей (по ходу газа) частицы в гидродинамический след предыдущей (т. е в зону пониженного давлешш и меньшей интенсивности теплообме на) значительно больше, нежели в неподвижном слое. Возможно также, что в ряде случаев на интенсивности теплообмена в псевдо ожиженном слое заметно сказывается отрицательное влияние про дольного перемепливания. [c.254] Эти зависимости изображены на рис. УИ-8 сплошной ломаной линией В — В— В. [c.256] Вернуться к основной статье