ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Экспериментальные данные по плотной фазе из "Промышленное псевдоожижение" Для исследования быстрого движения частиц, вследствие которого псевдоожиженный слой обладает присущими ему свойствами, было использовано несколько методов. Результаты основных исследований, проведенных в этом направлении, сведены в табл. V.l. [c.132] Двнжение отдельных частиц. Первый метод заключается в изучении движения отдельных частиц в слое. На рис. V-1, иллюстрирующем типичные данные [2], показано, что частицы передвигаются по всему слою. Заметно определенное восходящее и нисходящее движение, причем движение вверх — быстрое, вниз — относительно замедленное. Таким образом, твердые частицы большую часть времени медленно движутся вниз, но изредка достигают верхней границы слоя. Из рисунка также видно, что у поверхности частицы обычно задерживаются на некоторое время, прежде чем погрузиться в слой. [c.132] Траектория отдельной частицы в псевдоожиженном слое [21. Интервал времени между точками 0,5 с о = И9 см/с = 84 см/с а — вид сбоку б — вид сверху. [c.133] Численные значения /, приведенные на рис. У-З, получены в работе [4] на основе данных [5] и [6]. Как видно из этих графиков, расчеты по уравнению (У,3) совпадают с приведенными данными. [c.136] Ряд исследователей пользовался подходом с позиций диффузионной модели, однако применявшиеся экспериментальные методы были весьма различны. Краткое рассмотрение этих методов, обобщение и объяснение полученных опытных данных будет приведено на трех нижеследующих рисунках. [c.137] Один метод [9] заключался в измерении продвижения вниз моченой частицы, расположенной вначале на верхней границе слоя. Были исследованы большие слои диаметром до 1,5 м включительно ири высоте около 10 м. Полученные результаты приведены на рис. У-4. [c.138] Другой метод [101 состоял в наблюдении за изменением электрического сопротивления в процессе перемешивания проводящих и непроводящих материалов. Рассматривалась система псевдоожиженного слоя мелких стеклянных шариков в плотной засыпке колец Рашига, выполненных из металлической сетки. [c.138] Таким образом, применительно к движению частиц эти опытные данные показывают, что О а почти линейно зависит от Ыд, но не зависит от координат слоя и его размеров. [c.139] Для изучения радиальной диффузии твердых частиц [14] использовался тонкий прямоугольный псевдоожиженный слой, схематически показанный на рис. У-7. Величина )5,, оценивалась по измерениям скорости достижения однородности твердой фазы после быстрого удаления разделительной пластины. В работах [15—16] использовалась по существу та же методика некоторые результаты представлены на рис. У-8. [c.139] При сравнении результатов, полученных на основе различных экспериментальных методов (см. рис. У-4—У-8), можно обнаружить значительное расхождение между величинами О а и причем для слоев большого диаметра В а повсеместно более высок. Столь большой разброс приведенных данных свидетельствует либо о том, что не были учтены некоторые существенные параметры, либо о несостоятельности диффузионной модели. [c.140] В работе [19] показано, что твердые частицы увлекаются вверх и следуют в кильватере поднимающихся пузырей. Частицы перемещаются в глубину слоя с той же скоростью, с какой они двигались к поверхности. Согласно такому представлению кильватерная зона занимает около 30% объема пузыря. Более точная оценка соотношения этих объемов дана в работе [20] это показано на рис. У-9. [c.140] Приведенные данные говорят о том, что скорость циркуляции твердого материала может быть подсчитана по числу и размеру пузырей, проходящих через слой. Эта идея использована в следующем разделе при рассмотрении поведения плотной фазы в слоях с образованием пузырей. [c.141] О — для стеклянных шариков д — для песка. [c.141] Схематическое изображение траекторий частиц [21]. [c.141] Пунктирной линией очерчен профиль пузыря. [c.141] Вернуться к основной статье