ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Технологические режимы магнитно-фильтрационной очистки жидкостей и газов из "Магнитно-фильтрационная очистка жидкостей и газов" Профиль скорости потока в окрестности контактирующих шаров (рис. [c.39] В работе [46] приведены многочисленные экспериментальные данные о бесконтактном измерении скорости жидкости и лазерным допплеровским измерителем скорости в шариковой среде в окне между четырьмя контактирующими шарами (см. рис. 1.22), т. е. в окне грайи ячейки, для точек, находящихся на, диагонали г окна. Эти данные (рис. 1.23) представлены в виде зависимости относительной скорости произвольной точки и/umax от относительного расстояния r/R этой точки от точки контакта шаров, взятой за начало координат ( max - максимальная скорость в центре окна, R - радиус шаров). Обобщающая зависимость данных, полученных по обе стороны различных точек контакта шаров, показана на рис. 1.23 (линия) при условии, что и— -0, когда r /R— -0. [c.40] Уравнения (1.34) справедливы при достаточно малых числах Рейнольдса, вычисленных, например, по скорости набегающего потока, и диаметру шара до Re =1-10, когда такой ключевой параметр, как коэффициент сопротивления сферы j , обратно пропорционален Re [47]. В реальных же условиях магнитного осаждения фильтрованием это число формально намного больше. Однжо, оставляя пока открытым вопрос оценки пределов применимости системы уравнений (1.34) к полишаро-вой среде, произведем обоснованное упрощение этой системы. [c.41] Используя выражение (1.35), которое с точностью до характеризует профиль скорости жидкости в окне между шарами (см. рис. 1.22), запишем выражение для средней скорости м р, например, в одной из восьми одинаковых частей окна (на рис. 1.22 это сечение заштриховано). Проинтегрировав по ро от R до р, а затем по /3 от О до тг/4 [16], где 3— угол между отрезком р радиуса-вектора произвольной точки, расположенной на диагонали окна, и межцентровой линией шаров, с учетом того. [c.41] Сложные выражения уравнения (1.36) искусственно упрощены, для этого взамен использованы более простые функции 1,34(1 -Л/ро),как это видно из рис. 1.24, а (линия 2), а также 0,42 (г /Л) и 0,67 (г К) , как это видно из рис. 1.24, б (соответственно сплошная и штриховая линии в последнем случае - в суженном интервале - до г /К =0,7-0,8). При, этом переход к абсциссе г /Я произведен заменой ро величиной р = = [Л + (г ) ]° для характерных точек, расположенных на диагонали окна (см. рис. 1.22). [c.42] Действительно, периферийные клинообразные рабочие зоны геометрически располагаются как бы стороне от области возможной турбу-лизащ1и потока (на рис. 1.22 поперечное сеченре этой области условно ограничено штриховой окружностью). При такой чисто геометрической оценке относительная, д-раница проникновения этой области в глубь клинообразной обособленной зоны ( граница ламинарной зоны), если отсчет вести от точки контакта шаров, составляет r /R = r /R = =0,4—0,6 в зависимости от взаимного расположения шаров коридорного (как показано на рис. 1.22) или шахматного. [c.43] Вернуться к основной статье