ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Общий вид уравнений очистки жидкостей и газов из "Магнитно-фильтрационная очистка жидкостей и газов" Следует отметить, что такие частицы многодоменны,,так как размеры доменов металлов и их оксидов исчисляются всего лишь единицами и десятками нанометров. Даже в часпщах, размер которых не превышает долей микрометра, число доменов составляет около 10 , а в сравнительно крупных частицах, размер которых составляет единицы микрометров (основная доля порошка магнетита), содержится около 10 доменов. Несмотря на широкий спектр крупности, эти частицы все же занимают промежуточное положение между родственными частицами ферромагнитных жидкостей, размеры которых (10 -10 м) соизмеримы с размерами доменов, и частицами пульп обогащаемых руд, размеры частиц в которых составляют преимущественно десятые доли и единицы миллиметров, реже - сотые доли миллиметра. [c.46] При увеличении плотности упаковки порошковых образцов магнетита 7 их восприимчивость Кд повышается (рис.-2.1), а при увеличении напряженности Н снижается (рис. 2.2, а). Для интервалов Я=100-600 кА/м и 7 = 0,0065-0,25, как это следует из рис. 2.1 и рис. 2.2, а Кд а д. [c.46] Степенная зависимость Кд 1/Я° характерна также для суспензий и коллоидов магнетита, магемита, железа и железоникелевого сплава, порошковых образцов магнетита (рис. 2.2, б) [55-59]. Степенной характер взаимосвязи Хц к у соблюдается даже в более широких интервалах Я и 7 (рис. 2.3) для порошка природного магнетита [51, 60] и магнитной жидкости с дисперсной фазой магнетита [55, 56]. Такой характер соблюдается вплоть до 7=0,4—0,8, причем показатель степени ненамного превышает едш1ицу (в среднем 1,1)- Эю указывает на более широкие пределы применимости зависимости (2.1). [c.47] Притем последняя зависимость следует из двух первых при условии, что = Л о. т. е. при малых у. Эту же зависимость можно получить, рассматривая силу воздействия поля на отдельную частицу и систему таких разобщенных частиц. [c.48] Кроме рассматриваемых характеристик, таких как Кд, к, к , можно также говорить и о восприимчивости стесненных частиц Кс, находящихся в окружении других частиц — при 7 0,02. Для этого в формулах (2.2) следует принять 0= , т.е. вычислять по соотношению Кс = Кд/7, используя для расчетов дополнительно зависимость (2.5). Таким образом, полученные формулы дают возможность при известных (измеренных) двух параметрах вычислить остальные три параметра из пяти Кд, к, Кв, с и у, которые характеризуют как отдельные частицы-магнетики, так и весь магнетик, состоящий из совокупности этих частиц. Эти формулы справедливы, конечно, не только для магнетита, но и для других дисперсных образцов, состоящих из частиц с иными магнитными свойствами. Кроме того, их можно использовать для характеристики тех же (но усредненных) параметров дисперсного материала, состоящего из магнитных и немагнитных частиц. [c.50] На рис. 2.5 показана магнитная восприимчивость различных порошковых образцов осадков и отложений [4, 70—72]. Характер зависимостей Кд от Н для этих образцов такой же, как и для порошковых образцов магнетита и других дисперсных магнетиков Кд /Г° (см. рис. 2.2). [c.50] Вместе с тем, многие данные (рис. 2.7, а, б) и табл. 2.2 [15, 72, 80, 83-85] свидетельствуют и об отклонении от экспоненциального закона поглощения. Если основная причина тому — увеличенная щирина спектра крупности и магнитной восприимчивости осаждающихся частиц [15], то можно считать, что в начальной зоне осаждения до некоторого переходного значения Ь=Ь , наиболее заметного при графическом построении зависимости oтL (на рис. 2.7 - до I 0,05-0,1 м) осаждаются преимущественно частицы сравнительно повышенной крупности и восприимчивости, а при Ь 1 , т.е. уже практически в отсутствие таких частиц, осаждаются относительно малые и слабовосприимчивые частицы. Причем, как это видно на рис. 2.7, б, где зависимости от Ь при Ь Ь — прямые, эта вторая стадия осаждения (как и первая ) подчиняется обычному экспоненщ1альному закону. [c.53] Примечание. Особенности, обусловившие отклонение от модели экспоненциального поглощения 1 — большая протяженность аммиакопровода и различие продуктов износа и коррозии 2 — различия суммируемых конденсатов и находяхцихся в них частиц 3 — использование конденсата в пусковом режиме блока при обилии продуктов коррозии с частицам различной крупности 4 — предварительное отстаивание конденсата и частичное образование флокул 5 и б - различия компонентов дренажей и находящихся в них частиц. [c.54] Судя по этим результатам (рис. 2.6—2.8), можно сделать вывод, что модель экспоненциального поглощения применима не только для частиц строго одинаковых размеров и восприимчивости, а также й тогда, когда размеры осаждающихся частиц или значения восприимчивости различа-ются в пределах одного порядка. [c.55] Чтобы получить стационарное уравнение магнито-фильтрациошюл очистки в развернутом виде, т. е. при раскрытом коэффициенте поглощения а, необходимо увязать его с эффективным сечением ячейки а (сечение, в котором частица осаждается). Для этого нужно выразить вероятность р захвата частиц ячейками насадки через а и а. [c.57] применяя (2.6) для ячеек длиной / каждая, т. е. [c.57] Второе уравнение, содержащее эффективное сечение а, получено как частное от деления а на входную площадь ячейки - общую площадь трех входных окон квадрато-ромбической ячейки шариковой насадки. [c.57] Вернуться к основной статье