ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Роль ОПО в высших нуклоннуклонных парциальных волнах из "Пионы и ядра" Как и асимптотическое отношение d/s, квадрупольный момент является основным проявлением тензорных сил, обусловленных пионным обменом. Квадрупольный момент возникает потому, что тензорный потенциал (3.52) с его характерным знаком предпочитает пространственно асимметричные конфигурации, как показано на рис. 3.4. [c.70] Это значение с точностью 2% совпадает с экспериментальным. На этом уровне точности необходимо включить различные другие малые поправки. Они используют, с одной стороны, более реалистическое тензорное взаимодействие, а с другой стороны вклады мезонных обменных токов в квадрупольный момент. Все вместе эти поправки объясняют остающееся отклонение от экспериментального значения Q. [c.71] Мы заключаем, что квадрупольный момент и отношение d/s содержат в себе сходную информацию. Обе величины полностью определяются вкладами от ОПО, что является доказательством количественной правильности потен1щала ОПО не только на больших расстояниях, но так же и в промежуточной области между 1 и 2 Фм. [c.71] Поскольку потенциал ОПО является наиболее периферической частью NN-взаимодействия, то он играет доминирующую роль для состояний рассеяния с высокими орбитальными угловыми моментами L. В таких состояниях вклады от внутренней области сильно подавлены и искажение свободных NN-волновых функций мало. Поэтому здесь надежным начальным подходом является борновское приближение. [c.72] Эта величина определяет шкалу эффектов ОПО р NN-рассеянии. Например, вне зависимости от углового момента низкоэнергетическое приближение эффективного радиуса применимо лишь в области энергий существенно ниже 10 МэВ. [c.73] Коэффициенты (S, J) возникают от спиновых и изоспиновых множителей. Значения С(5, J) отдельно для центральных и для тензорных вкладов приведены в табл. 3.3 вместе с борновскими объемами рассеяния. [c.75] Рассмотрим борновские плотности взаимодействия для этих состояний (см. (3.64)), с соответствующей модификацией для включения тензорного взаимодействия в триплетном состоянии. На рис. [c.75] Более чувствительным тестом для определения потенциала служит описание фазовых сдвигов для высших угловых моментов при энергии Е 10 МэВ. В этом случае подынтегральное выражение в (3.64) имеет острый пик в области первого максимума iipr), ширина которого составляет примерно 2/р. Характерное изменение с ростом энергии борновского вклада для синглетного фазового сдвига показано для Ь = А на рис. 3.10. Этот канал имеет умеренно большой центральный потенциал ОПО. Преобладание вклада от ОПО ясно видно в области вне 3 Фм. Фазовый сдвиг служит экспериментальной проверкой центрального потенциала ОПО. Отметим также важные дополнительные вклады для расстояний / 3 Фм, происходящие не от ОПО. Вклад от ОПО в фазовый сдвиг 64 примерно в пять раз больше, чем в канал С4 (см. рис. 3.10,6). Эта разница обусловлена тензорными силами. [c.76] Вернуться к основной статье