ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Парижский потенциал пример дисперсионного одхода из "Пионы и ядра" Необходимо отметить, что амплитуда из уравнения (3.81), рассмотренная в i-канале, представляет процесс NN ял - NN. Это наблюдение важно, так как оно позволяет связать распределение масс прямо с процессом NN ля. [c.86] Переменная s играет роль квадрата переданного 4-импульса в канале NN. В с.ц.м. NN угол определяется через этот переданный импульс как s = — 2р (1 — os брпч). Множитель 5Н/(и ) имеет чисто кинематическое происхождение. [c.86] Здесь важно отметить, что амплитуды процесса NN - жж связаны с амплитудами рассеяния N - ttN кроссинг-симметрией физика, заключенная в fm ЯЛ1 S ОСНОВНОМ ОПрСДСЛЯСТСЯ ПИОН нуклонной динамикой. Поэтому конкретные вычисления - лл выполняются с использованием методов дисперсионных соотношений. Мы сейчас перейдем к обсуждению результатов в / = 0 и У = 1 каналах, которые наиболее значимы для низкоэнергетического NN-взаимодействия. [c.86] Связью с четырехпионными промежуточными состояниями обычно пренебрегают (Зя-состояния не связчны с 2тг-каналом, так как С-четность запрещает смешивание состояний с нечетным и четным числом пионов см. раздел 3.11.5). [c.88] Дисперсионное теоретическое рассмотрение 2л-обмена включено в рассмотрение некоторых современных NN-потенциалов, конкретным примером которых является парижский потенциал. Мы кратко обсудим, как этот подход используется на практике [7]. [c.91] Потенциал, сконструированный таким образом, имеет мало свободы в описании высших парциальных волн, для которых плотности взаимодействия сосредоточены за пределами 1 Фм. Он дает в этой области важный дополнительный вклад к описанию с помощью потенциала ОПО и может рассматриваться как адекватный теоретический подход для этой области /--пространства. Эта теория работает вполне хорошо при описании фазовых сдвигов высших волн. Типичный пример — фазовый сдвиг С4, обсуждавшийся ранее как проявление ОПО, поправки для которого хорошо описываются на расстояниях примерно 3 Фм (см. рис. 3.10,6). Другой характерный пример — триплетное состояние Р4 с / = Ь +1. В таком канале с выстроенным угловым моментом вклад ОПО сильно сокращается, и становятся более заметными вклады от других частей помимо ОПО (рис. 3.18). Разница между результатом ОПО и полным вычислением почти полностью объясняется теоретическим потенциалом двухпионного обмена. [c.92] Внутренние части парижского потенциала более неопределенны, но в своем феноменологическом виде потенциал дает хорошее описание фазовых сдвигов NN. Имеется параметризация потенциала, удобная для практических применений. [c.93] Вернуться к основной статье