ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Ограничения на дейтрон из яй-рассеяния из "Пионы и ядра" Комбинация этих двух условий приводит к тому, что промежуточный пион на рис. 4.3 распространяется предпочтительно вперед с энергией, равной начальной, т.е. q = q. Причины для этого — следующие. [c.119] Большой размер дейтрона Ra эффективно подавляет большие передачи импульса Q = q - q в отдельных событиях пион-нуклон-ного рассеяния, так как размер волновой функции дейтрона определяется импульсными компонентами порядка 1 /Rd. Для gRa 1 это значит, что q и q должны быть примерно равными. Более того, малый размер рассеивающих центров в сравнении с боьшим средним расстоянием между ними означает, что пион распространяется между этими двумя центрами как свободная сферическая волна e Vr. [c.119] Выражение (4.10) верно до порядка (1/qJta) и поэтому является все еще хорошим приближением в области Л (1232) резонанса. [c.120] Косвенное определение вещественной части амплитуды рассеяния вперед возможно при использовании дисперсионных соотношений (см. Приложение 12). Амплитуда рассеяния вперед Рял(оу) является аналитической функцией энергии пиона со. Следовательно, вещественная часть Р й(о)) связана с мнимой частью дисперсионным интегралом по области - ж о) оо. [c.121] Интеграл в смысле главного значания с правой стороны экспериментально хорошо известен в физической области со г гПя, где согласно (4.3) 1га Р й са) = ( /4я) Ом с1)). [c.121] Существуют дополнительные малые поправки от экстраполяции процесса поглощения яс1 NN под порог (го т ). [c.121] Исследование сечения яd (см. рис. 4.1) показывает, что с включением движения нуклонов и поправок на двукратное рассеяние мы получаем описание, свободное от параметров, на уровне точности в несколько процентов в области энергий от значений Гл ниже 100 МэВ и вплоть до 1 ГэВ. Наиболее важное предположение состоит в том, что дейтрон состоит из нуклонов, которые рассеивают пионы так же, как свободные нуклоны, за исключением кинематических поправок и поправок на энергию связи. Естественным следствием этой картины является четко видимое проявление пион-нуклонных резонансов в pd-сечении, хотя и уширенных за счет движения нуклонов. [c.122] Высокая точность описания полного я 1-сечения теперь может быть использована для получения верхнего предела на более экзотические компоненты в волновой функции дейтрона. Факт отсутствия аномалий дает ограничения на величину этих компонент на уровне менее чем несколько процентов. [c.123] Вернуться к основной статье