ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Реакции двойной перезарядки из "Пионы и ядра" Механизмы реакций двойной перезарядки пионов оказываются тесно связанными с механизмами однократной перезарядки и упругого рассеяния как при низких энергиях, так и в области А-резонанса. Для иллюстрации рассмотрим ДП (я , я ) на ядре с двумя активными валентными нейтронами (или протонными дырками) вне замкнутой оболочки, таком как 0 или С. Основное состояние конечного ядра является тогда двойным изобараналоговым состоянием по отношению к мишени. [c.281] Это свойство ясно проявляется в подробных расчетах реакции (я зг ) 0(основное состояние) при Г = 50 МэВ, показанных на рис. 7.27. Видно, что одна только з-волновая ДП качественно воспроизводит форму измеренного углового распределения. Чисто р-волной процесс не дает заметного вклада. Однако хотя сам по себе он мал, интерференция соответствующей амплитуды с 8-вол-новым членом все же важна для достижения количественного описания сечения. [c.282] Резюмируя, можно сказать, что, как представляется, в реакции двойной перезарядки при низких энергиях доминирует последовательный процесс, в котором s-волновое лК-взаимодействие происходит на коррелированной паре валентных нуклонов. Указанный механизм аналогичен тому, который приводит к поправке локального поля в s-волновом оптическом потенциале (7.21). [c.283] Область изобары А(1232). Обширная экспериментальная работа проделана по изучению ДП на дискретные конечные состояния в области резонанса А(1232) и, в частности, на двойные аналоговые состояния. Мы даем лишь краткое феноменологическое описание наиболее заметных особенностей детального понимания механизмов ДП пока не достигнуто. В этой области энергий процессы двойной перезарядки проявляют, как правило, сильно дифракционные свойства, что является следстюем малого среднего свободного пробега пиона. [c.283] Такое характерное поведение подтверждается данными, показанными на рис. 7.28. Это резко контрастирует с отсутствием сколько-нибудь значимой Л-зависимости при малых энергиях, когда длина свободного пробега пиона велика. [c.284] Ввиду успеха А-дырочной модели при описании упругого рассеяния пионов на ядрах естественно подходить к механизму ДП, рассматривая сначала последовательный процесс, определяемый А-резонансами, проиллнхтрированный на рис. 7.29. Примеры полных расчетов в А-дырочной модели, которые используют этот механизм и включают искажение пионных волн, показаны на рис. 7.30. Их результаты демонстрируют характерную дифракционную структуру угловых распределений и воспроизводят величины сечений вперед. Однако систематически наблюдается, что процессы ДП с образованием аналоговых состояний имеют угловые распределения, максимумы которых сдвинуты к углам, меньшим тех, что предсказываются дифракционными моделями. Типичным примером является случай 0 на рис. 7.30. Это указывает на необходимость привлекать интерференцию дифракционной амплитуды с другой амплитудой сопоставимой величины. Возможным источником такого вклада от непоследовательного процесса мог бы быть изотензорный член иг в потенциале (7.110). [c.285] Вернуться к основной статье