ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Следствия двухнуклонных моделей поглощения . 7.7.4. Пример поглощение пионов в 3Не из "Пионы и ядра" Для некоторых ядер в резонансной области были измерены полные сечения поглощения пионов и их энергетическая зависимость (рис. 7.31). Результаты при этих энергиях дополняются отдельными данными при низких энергиях (см. рис. 7.3) и информацией у порога, полученной из абсорбтивных ширин пионных атомов. Экзотермические абсорбтивные каналы доминируют в полном сечении пион-ядерного взаимодействия в области у порога. Даже вне этой области Стаьв важно, особенно для тяжелых ядер, для которых в области резонанса оно составляет около одной трети полного сечения. Сечения для легких ядер с А ЪО проявляют типичное резонансное поведение, знакомое по процессу яд-поглощения, но эта особенность почти отсутствует в случае тяжелых элементов. [c.286] Отношение о аь к неупругому сечению систематически возрастает при переходе от легких ядер к тяжелым, как видно на рис. 7.22. Это заставляет думать, что основному процессу поглощения в тяжелых ядрах предшествуют одна или несколько стадий квазисвободного рассеяния. [c.286] Теперь рассмотрим поглощение пиона на нуклонной паре внутри ядра. Поглощение может происходить не только на дейтроноподобных парах с изоспином I = 0, но и на парах с / = 1. Однако двухчастичные механизмы, упомянутые выше, приводят к простым правилам отбора, которые подавляют поглощение на парах с / 1, что будет сейчас продемонстрировано. [c.287] По мере увеличения энергии становится важным р-волновое двухчастичное поглощение. Возможные абсорбтивные каналы перечислены в табл. 7.3. Напомним из материала раздела 4.6.3, что в случае дейтрона в А-резонансной области доминирует процесс я(1 - AN - NN. Поэтому мы ожидаем, что для дейтроноподобной пары с / О этот механизм будет столь же важен, р-волновое же поглощение на парах с / = 1 ведет к конечным состояниям NN с изоспином 1 = 0, что не допускает образования промежуточного AN-состояния (см. рис. 7.32, б). Поэтому в области резонанса поглощение на парах с 1=1 сильно подавлено по сравнению с поглощением на дейтроноподобных парах. [c.288] Простейшим примером поглощения пионов после процесса я(1 - NN является поглощение в Не посредством реакций я Не - рпп или я Не - ррр. Детектированием двух вылетающих нуклонов на совпадение полностью определяется кинематика реакции. Этот процесс представляет двоякий интерес. Во-первых, в Не существуют пары как с 1 = 0, так и с 1=1, так что можно экспериментально Проверить избирательность по изоспину, обсуждавшуюся в предыдущем разделе. Во-вторых, он позволяет выделить процессы перерассеяния, такие, как те, что связаны с взаимодействиями в конечном состоянии. [c.288] Рассмотрим сначала поглощение покоящихся я . Кинематически разрешенные конфигурации трех нуклонов в конечном состоянии удобно представляются на графике Далитца на рис. 7.33, где показаны выходы рпп в зависимости от кинетических энергий Гр и Та протона и нейтрона, регистрируемых на совпадение. [c.288] В дополнение к прямому поглощению парой нуклонов существенный вклад дают конечные конфигурации с одним быстрым нуклоном и двумя более медленными, скоррелированными между собой за счет взаимодействия в конечном состоянии (ВКС). Имеются два типа таких событий, с образованием либо рп-, либо пп-пары, движущейся коллинеарно в направлении, противоположном направлению, соответственно, быстрого нейтрона или протона. В частности, взаимодействующая рп-пара может образовать связанное состояние — дейтрон. [c.289] Как показывает рис. 7.33, различные каналы поглощения хорошо кинематически разделены. Их относительные вклады перечислены в табл. 7.4. В канале л рр пр ясно видна сильная подавленность поглощения на паре с / = 1. Поэтому большой выход в канале я пр - пп означает доминирующую роль поглощения на квазидейтронных парах. [c.289] Вернуться к основной статье