ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Качественные особенности сечений из "Пионы и ядра" Две последние реакции требуют нейтронных мишеней, так что могут наблюдаться только при использовании дейтронов или в обратном процессе я р - уп. [c.297] Основные детали структуры электрических дипольных амплитуд в заряженном и нейтральном каналах можно проследить исходя из простой картины классических дипольных моментов конечной яЫ-системы. Они схематически показаны в табл. 8.2. [c.298] В статическом пределе т /М - О электрический дипольный момент системы л°р обращается в нуль фоторождение нейтрального пиона вблизи порога подавлено, так как оно происходит лишь в результате поправки на движение центра масс. Это согласуется с очень малым экспериментальным сечением фоторождения л у порога. [c.298] Это отношение подтверждается экспериментально в процессах квазисвободного рождения я - и я -мезонов на дейтериевой мишени. [c.299] Перейдем теперь к обсуждению характерных свойств полных сечений фоторождения, приведенных на рис. 8.1. Сечение фоторождения нейтрального пиона определяется в основном магнитным дипольным переходом на изобару Д(1232). В этом канале Д-резонанс особенно заметен в силу того, что, как мы видели, электрические дипольные переходы подавлены. [c.299] Сечение фоторождения заряженного пиона также показывает заметный вклад резонанса, но здесь так же важен нерезонансный вклад электрического дипольного перехода, ведущего к з-волновым пионам. В реакции фоторождения возбуждаются также и более высокие резонансы, но, как и в яМ-рассеянии, они для нас сейчас не важны. [c.299] Магнитное дипольное возбуждение изобары Л(1232) и электрическое дипольное рождение заряженных пионов — это две яркие черты процесса уМ - яМ при низких и промежуточных энергиях. Обратимся теперь к количественному обсуждению соответствующих амплитуд и их структур. [c.299] Вернуться к основной статье