ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Возбуждение изобары из "Пионы и ядра" С точки зрения ядерных приложений важно подробно проанализировать затравочные механизмы процессов фоторождения. С этой целью мы сейчас используем эффективное взаимодействие в первом порядке по связи ef и введем борновские члены для фоторождения пионов, показанные на рис. 8.4. Эти борновские члены разделяются на два основных класса. [c.306] Для того чтобы прояснить суть физических явлений, мы ограничим обсуждение пределом статических нуклонов. Как и в случае лК-рассеяния, подробное количественное сравнение с экспериментальными данными требует учета поправок на нестатичность, которые можно найти в Приложении 13. [c.307] В литературе эта амплитуда иногда также называется парным членом или членом типа крылья чайки (seegull). [c.307] При возрастании энергии полюсной член уменьшает кролл-рудер-мановский вклад, так что в конечном счете амплитуда становится равной половине своего порогового значения. Это уменьшение в основном и ответственно за максимум сечения на рис. 8.2. [c.308] Нуклонные борновские члены. Прямой и перекрестный нуклонные полюсные члены (см. рис. 8.4, виг) возникают от магнитной связи фотона с нуклоном - (е/2М)/гцО (V у а). Они очень похожи на соответствующие члены в яМ-рассеянии, показанные на рис. [c.309] Область применимости этого соотношения более широкая. Оно справедливо не только в статическом приближении, но и для полностью релятивистской амплитуды. [c.310] В принципе изобара А(1232) может получаться из нуклона также посредством электрического квадрупольного перехода, но малость эмпирической амплитуды Ei+ в резонансе указывает на то, что эта связь является слабой. [c.310] Вернуться к основной статье