ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Обменные силы и фотоядерное правило сумм из "Пионы и ядра" Радиальные волновые функции и, w, и но — те же самые, что и в разделе 8.5.2. В пределе Iql - О амплитуда Римп( ) сводится к импульсному приближению для реакции захвата пр dy. [c.324] В то время как амплитуда импульсного приближения не зависит от размера дейтрона, кролл-рудермановский член определяется радиусом взаимодействия, т.е. комптоновской длиной волны пиона, и поэтому менее быстро уменьшается с ростом переданного импульса. Для q 15 Фм он совершенно модельно независим. Вклад от обменного тока А является лишь поправкой. Пионный полюсной член вследствие своего большего радиуса падает с увеличением q очень быстро. [c.325] Настоящий анализ приводит нас к выводу, что в дейтронном развале доминирует пионный ток. В действительности оказывается, что физическая картина с точечными пионами и точечноподобной -связью в обменном токе оправдывает себя вплоть до удивительно больших значений передачи импульса. [c.326] Заметные эффекты пионных обменных токов обнаружены также в магнитных моментах и магнитных формфакторах Не и Н. Это является еще одним ключевым примером наличия пионов в ядрах [10]. [c.326] Это является обобщением уравнения (8.49) на случай трех частиц. [c.326] Вследствие антисимметрии волновой функции двух нуклонов та часть оператора М1 системы с Л = 3, которая происходит от пионного и Д-обменных токов (8.80) и (8.81), связывает преимущественно пространственно-симметричные состояния пр-пары с (5 = = 0,7=1) и (5 =1,1 = О). Другие матричные элементы, где пара находится в относительном р-состоянии, включают высшие муль-типольности по отношению к этой паре и поэтому подавлены. [c.328] ЧТО находится в замечательном согласии с эмпирическим значением (пр- (1у) = (5,0 0,7) %. Согласующаяся с этим результатом независимая информация о Д-вкладе в дfly получается из анализа -распада трития на языке обменных токов слабого взаимодействия, который будет обсуждаться в разделе 9.7.2. [c.328] магнитные свойства системы с Л = 3 и их интерпретация через обменные токи дают хорошее обоснование той физической картине, которая возникла при анализе развала дейтрона. [c.328] Обменные токи влияют также и на магнитные свойства тяжелых ядер. В общем случае бывает достаточно трудно однозначно отделить эффекты обменных токов от эффектов структуры ядра, которые имеют тот же порядок величины. [c.329] Здесь мы ограничимся обсуждением орбитальных -факторов валентных нуклонов и их перенормировки за счет пионного обменного тока [11]. В разделе 10.8.2 мы вернемся к вопросу о спиновых -факторах. [c.329] В более общем случае, для кора N 2, поправки 5g/ для валентных протона или нейтрона связаны соотношением дgf p)/дgf (n) =-N/2. Эмпирические величины дgl (рис. 8.11) качественно следуют поведению функций дg положительные 5й(р) и отрицательные (5g/(n) ясно указывают на то, что в основе лежит изовекторный механизм, а значения дgl недалеки от предсказаний одного только однопионного обмена. Подробные исследования показывают, что важны также вклады от короткодействующих обменных токов и от эффектов структуры ядра, связанных с поляризацией кора. [c.331] Вернуться к основной статье