ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Реакция (3Не, 3Н) на ядрах Ядерная спин-изоспиновая функция отклика из "Пионы и ядра" Сила связи А уменьшается с ростом массового числа ядра А, так как интеграл от Var по объему ядра должен оставаться постоянным. [c.407] При М = 0,8М этому соответствует значение 8 0,7-0,8. [c.409] Таким образом, положение ГТ-резонанса приводит к сильному ограничению на ядерное спин-изоспиновое взаимодействие в пределе 0. Большое отталкивательное значение g, полученное из такого эмпирического исследования в конечных ядрах, имеет значительное влияние на теорию бесконечных ядерных систем оно запрещает пионный конденсат в ядерном веществе (см. раздел 5.12). [c.409] При передачах энергии в несколько сот МэВ отклик ядра на пробное взаимодействие, зависящее от спина и изоспина, определяется возбуждением изобары Д(1232). Этот вопрос уже был подробно разработан в разделах 7.4 и 8.8 для процессов под действием пионов и фотонов. На самом деле, нуклонные спин-изоспиновые переходы, задаваемые оператором от, находятся в прямом соответствии с переходами N - Д, включающими оператор S T , так как они появляются в схожих гамильтонианах уравнений (2.24) и (2.53) с NN- и яМД-связями. [c.410] Пример полезного способа исследования этих аспектов дается реакцией перезарядки ( Не, Н) при энергиях пучка свыше 1 ГэВ. Этот процесс аналогичен реакции (р, п), но имеет то преимущество, что в одном эксперименте можно наблюдать и гамов-теллеровские возбуждения с низкой энергией, и образование изобары Д(1232). Обсудим кратко основные черты таких реакций. [c.410] Качественное представление об исходном механизме Д-воз-буждения в реакции ( Не, Н) в направлении вперед может быть получено следующим образом. Для начала заметим, что это очень периферический процесс вероятность обнаружить вылетающий тритий вблизи в = 0° после центрального столкновения пренебрежимо мала. Далее, переход Не - Н в пучке, проходящем около мишени, можно рассматривать как источник виртуального пиона, который передает ядру-мишени энергию ш = ДЕ и соответствующий продольный импульс = Дрл Например, при ( Не)=2ГэВ и в = 0°, т.е. как на рис. 10.10, передача ергии 300 МэВ, характерная для Д-возбуждения, отвечает передаче импульса д вдоль направления пучка около 380 МэБ/с. [c.411] Поэтому на расстояниях ё л/дс[, что равно в нашем случае примерно б Фм, виртуальный пион не отличим от физического. Так как значение й больше, чем средняя длина свободного пробега я в ядре в А-резонансной области, должны быть включены перерассеяния. Было найдено, что их эффекты важны особенно в низших парциальных волнах я-ядерного рассеяния, и дают большой вклад в общий сдвиг резонансного пика к меньшим энергиям (см. рис. 7.15). Однако в рассматриваемом случае низкие Д-ядерные парциальные волны подавлены из-за периферической природы процесса, в результате чего происходит лишь умеренный сдвиг Д-пика. [c.412] До сих пор мы изучали некоторые отдельные аспекты ядерных спвн-изоспиновых возбуждений, таких как гамов-теллеровский резонанс и образование Д-изобары. Объединенное описание, связывающее две эти разные кинематические области, дается в общем случае спин-изоспиновой функцией отклика [5]. Мы уже знакомы с этим понятием из обсуждения пионной физики в бесконечной ядерной материи по разделам 5.7 и следующим за ним. Сейчас эта схема будет применена к случаю конечных ядер. [c.412] Вернуться к основной статье