ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Влияние движения газа из "Массоперенос в движущихся плёнках жидкости" Ламинарное течение пленки обычно ассоциируется с существованием на поверхности пленки касательных напряжений, вызываемых динамическим воздействием прилегающей газовой фазы. При отсутствии вынужденного движения газа эти напряжения обычно не берутся в расчет, однако некоторые экспериментальные результаты [34] показывают, что течение пленки вызывает существенный перепад давления в газовой фазе. [c.19] Уравнения (2.26) — (2.36) требуют постановки граничных условий при Х = ОиЛ - оов том случае, если требуется найти асимптотическое решение, справедливое для больших значений X. [c.23] Задача (2.37) — (2.41) всегда решалась в предположении, что режим течения в обеих фазах ламинарный [8, 20, 36—39]. В предложенном здесь решении условие постоянства толщины пленки следует из решения задачи. В то же время в некоторых из цитируемых выше работ полученные решения некорректны, так как, с одной стороны, они получены при 01 = О, а с другой, из них следует, что к = ко, хотя ясно, что таким образом динамическое воздействие газа на пленку не может быть учтено. Экспериментальные данные работ [36, 38, 40] подтверждают те из упомянутых выше теоретических решений, в которых 01 считается малой (но отличной от нуля) величиной. [c.24] Анализ приведенного в работе [35] численного решения для случая параллельного течения, когда пленка отсутствует, показывает, что результаты, даваемые выражениями (2.46) — (2.49), справедливы при ео Кес 6,25, т. е. что развитие пуа-зейлевского профиля скорости завершается в точке /1 = = 0,16 г Кео. [c.24] Тщательный анализ уравнений (2.26) — (2.36) показывает, что существует подынтервал /д котором можно получить аналитическое решение задачи. Нижний предел этого подынтервала определяется как точка, в которой профиль скорости становится не зависящим от входного профиля (при х = 0), а верхний определяется пределом существования ламинарного пограничного слоя в газовой фазе. [c.24] Известны также решения задачи (2.26) —(2.36) в предположении, что газ не влияет на течение пленки [34, 39, 43, 44, 103]. В этих предположениях (е = О, 6(01 = 0, е = О) для решения задачи на интервале 1 х 1 [34, 39] был использован метод Прандтля — Шиллера. Недавно эта задача была решена также численным методом [43]. [c.26] Уравнение (2.70) получено в результате аппроксимации подынтегральной функции в выражении (2.66) полиномом четвертой степени, пять неизвестных числовых коэффициентов которого определяются, исходя из известных значений функции и ее первой производной при т] =6] и Т1 = 1, а также из ее максимального значения. [c.27] Вернуться к основной статье