ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Поглощение рентгеновского излучения при 41.5. Когерентные явления при прохождении прохождении через вещество. ... нейтронов через вещество из "Таблицы физических величин справочник" В непоглощающей среде, имеющей температуру Т, нейтроны, находящиеся в тепловом равновесии со средой, имеют максвелловское распределение по скоростям, причем Т называют температурой нейтронов. [c.926] Рассеяние нейтронов в среде, магнитные моменты атомов которой имеют упорядоченную ориентацию (ферро-, ферри-, антиферромагнетики), является когерентным. Показатель преломления в этом случае определяется из выражения — I —Х МЬ п иВ/Е, где [А магнитный момент нейтрона Е — его энергия и В — магнитная индукция насыщения. [c.929] В начале своего пути осколки имеют положительный заряд от 10 до 20 электронных зарядов, так как некоторые из орбитальных электронов составного ядра стряхиваются при делении. Проходя через вещество, осколки теряют свою энергию в основном на ионизацию среды. Вдоль пути двух осколков образуется 5-10 пар ионов. Замедлившиеся осколки захватывают электроны и к мо.менту, когда их энергия уменьшается до тепловой энергии среды, становятся электрически нейтральными. Время замедления осколков в воздухе 10 сек, а в плотных средах 10 —10 сек. За это время они пробегают в воздухе расстояние 2см, а в плотных средах 10 см. [c.930] Заряд замедлившихся осколков (называемых обычно продуктами деления) сильно отличается от заряда стабильных атомов с той же массой. Это различие уменьшается в результате серии р -распадов (обычно трех или четырех для каждого осколка). [c.930] При спонтанном делении наблюдается самопроизвольный развал ядра на осколки (обычно 2) и некоторое количество свободных нейтронов. Кинетическая энергия осколков составляет около 150 Мэв. Процесс деления сопровождается эмиссией нескольких -у-квантов. Усредненное по достаточно большому количеству распадов, число нейтронов, появляющихся в результате деления ядра, называют средним числом нейтронов на акт деления V. [c.930] Энергия возбуждения осколков деления, остающаяся после эмиссии мгновенных нейтронов, обычно равна 3—4 Мэв/осколок. Это возбуждение осколков снимается испусканием мгновенных - -квантов. Процесс излучения происходит за времена порядка 10 1 сек вслед за испусканием нейтронов. [c.935] Полная эффективная энергия мгновенного у-излуче-ния на 1 деление = 7,5 Мэв. Средняя энергия мгновенного у-из лучен ия = 0,9 Мэе. Среднее число у-квантов на 1 деление N- = 8,3. Среднее число у-квантов Л/у обнаруживает слабую зависимость от суммарной кинетической энергии осколков деления Т. Значение N4 падает линейно с ростом Т [2]. [c.935] Уносимая нейтрино энергия не выделяется в вида тепловой энергии, поэтому на один акт деления тепловыми нейтронами приходится 200 Мэв, т. е. при мощности 1 ет происходит 3,1 10 деление сек. [c.936] Запаздывающие нейтроны, испускаемые возбужденными осколками деления, в соответствии с периодами полураспада родоначальников запаздывающих нейтронов делятся на шесть групп. Периоды полураспада и выходы нейтронов для одного и того же делящегося ядра слабо зависят от энергии нейтрона, вызывающего деление. [c.937] В табл. 42.9—42.12 приняты обозначения Т1/2 — период полураспада /о — относительная доля нейтронов в группе /абс — абсолютное число нейтронов в группе на один акт деления. [c.937] Согласно терминологии, предлагаемой родоначальниками запаздывающих нейтронов называются первые В-активные осколки деления, а продукты распада осколков называются излучателями запаздывающих нейтронов. [c.938] Излучение продуктов деления. В создании р- и 7-излучения продуктов деления участвуют более 100 радиоактивных изотопов, поэтому часто рассматривают совокупное Р- или излучение в момент времени 1 после деления, усредненное по многим актам деления. [c.939] Процесс деления ядер становится возможным, если энергия возбуждения ядра V превышает пороговую энергию возбуждения составного ядра (порог деления) На. При делении ядер под действием -квантов величина порога совпадает с минимальной (пороговой) энергией Кванта, еще способного вызвать реакцию деления. В случае деления ядер под действием нейтронов = = На— Вп, поэтому значения могут быть и отрицательными. [c.939] Мощность 7-источников Мэв/сек) отнесена к 1 вт мощности реактора. [c.939] Отметим, что вследствие туннельного эффекта ядро может разделиться и при С/ иа, поэтому значения и ипринципиально не могут быть точно определены в опыте. [c.940] Вернуться к основной статье