ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Эффективные сечения термоядерных реак- Луна из "Таблицы физических величин справочник" На рис. 43.1—43.7 приведены экспериментальные зависимости полных сечений термоядерных реакций от энергии бомбардирующей частицы. Для энергий, меньших 200 кве, можно получить приближенное значение сечения реакции, обработав экспериментальные данные по формуле Гамова (43.1) и экстраполировав полученные кривые в область малых энергий. В тех случаях, когда авторы не конкретизировали продукты реакции, а измеряли суммарное сечение для всех возможных каналов реакции, в подрисуночной подписи не указаны продукты реакции, например Ь ( , л). [c.947] Вальтер A. K. и др. Атомная энергия , 1961, т. 10,-с. 577. [c.951] Тяжелые заряженные частицы (т ) теряют энергию постепенно, в основном за счет ионизации и возбуждения атомов тормозящей среды. Некоторая часть выбитых со своих орбит электронов тормозящей среды (6 -электроны) имеет сравнительно высокую энергию вплоть до 4 т/М)Е (где т/М — отношение массы электрона и заряженной частицы) и производит вторичную ионизацию. Полная ионизация, т. е. сумма первичной и вторичной ионизаций, обычно в три раза превышает первичную. Параллельный пучок тяжелых заряженных частиц, проходя через вещество, почти не рассеивается. Так, для протонов с энергией 1 Мэв вероятность рассеяния на угол, превышающий 10°, равна 0,53% на 1 см пробега в атмосфере разброс пробегов моноэнергетических частиц не превышает 1—2%. [c.952] Чем меньше 2, тем больше относительная (по отношению к воздуху) тормозная способность вещества (йЕ/йх)от Ео — энергия, при которой тормозная способность вещества максимальна йЕ I йх) ,ацс — максимальное значение тормозной способности. [c.953] Например, пробег дейтонов может быть определен по пробегу протонов с энергией Е = Ер. [c.953] Значительная часть электронов отражается от мишени (рис. 44.19 и 44.20). [c.958] Если источник электронов имеет спектр, подчиняю-Ш.ИЙСЯ закону простого Р-распада, с граничной энергией Бмакс то ЧИСЛО электронов, прошедших через слой поглотителя, убывает с увеличением толщины поглотителя приблизительно экспоненциально вплоть до коэффициента ослабления - 20 (рис. 44.21). [c.958] Данные табл. 44.5 позволяют оценить максимальную толщину водоподобной мишени при неравномерности облучения 20% среднего значения. [c.958] Угловое распределение фотоэлектронов, вырванных из атома при фотоэлектрическом рассеянии, показано на рис. 44.25. [c.961] Здесь N — число ядер среды в 1 са Сф, о- , сГпар — течения фото- и комптон-эффекта и сечение образования пар в расчете на один атом. В случае весьма узкого пучка у-квантов значительную роль может играть также их упругое рассеяние без потери энергии, происходящее в основном иа малые углы, интегральный вклад которого мал по сравнению с комптоновским рассеянием. [c.964] На рис. 44.27 приведены массовые коэффициенты ослабления для узкого пучка у-квантов в зависимости от атомного номера поглотителя и энергии У Квантов. [c.964] Широкий пучок У взитов ослабляется в меньшей степени, чем узкий, из-за обратного попадания в него рассеянных квантов. [c.964] На рис. 44.28 представлены зависимости дозового фактора накопления от толщины и материала защиты энергии первичного источника у-квантов. [c.964] Единица поглош,енной дозы излучения — рад — соответствует поглощению в 1 г облучаемого вещества 100 эрг энергии излучения. [c.965] Единицей экспозиционной дозы рентгеновского и у- 13лучения служит рентген (р) — доза рентгеновского или у-излучения в воздухе, производящая в 0.001293 г воздуха по i ед. СГСЭ ионов каждого знака. Для тех видов и энергий излучения, для которых на образование пары ионов в воздухе требуется 34 эе, 1 р соответствует поглощению 88 эрг в 1 г воздуха, т. е. 0,88 рад (у-излучеиие и электроны при Е 3 Мэв) (рис. 44.29). Для таких видов излучения, как осколки деления, приведенное выше соотношение между рентгеном и радом неприменимо. [c.965] За единицу ОВЭ принято биологическое действие рентгеновского излучения с энергией 200 кав, создающего 100 пар ионов на 1 мкм пути в воде. ОБЭ различных биологических реакций может по-разному зависеть от линейной передачи энергии (ЛПЭ). [c.965] В связи с тем, что действие излучения на человеческий организм в целом является объектом количественного контроля, введено регламентированное значение ОБЭ для человеческого организма в целом [10, 15] — коэффициент качества излучения КД. [c.965] Вернуться к основной статье