ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Образование и ионная проводимость пассивирующих слоев из "Электрохимическая кинетика" При комнатной температуре характеристикой движения ионов практически служат не столько градиенты концентраций, сколько разности электрических потенциалов внутри слоев. [c.809] В соответствии с данными рис. 351 энергия активации, необходимая для изменения положения иона, снижается под действием электрического поля на величину ахТ -Аф-а/б. Расстояние а означает скачкообразное удаление иона при изменении его положения, 2 — заряд (валентность) иона, а соответствует коэффициенту перехода (в большинстве случаев а 0,5). [c.809] Такое распределение потенциала представлено также на рис. 353. [c.810] При выводе уравнения (6. 8) нреднолагалось, что г является только ионным, но не электронным током. [c.811] Зависимость плотности ионного тока с от напряженности поля по уравнению (6. 6) для пассивирующего слоя на железе удалось подтвердить Феттеру (рис. 357). Рассчитанный из наклона прямых множитель [azF/(/ r)l-а/б имеет величину, соответствующую атомарным размерам, и потому подтверждает справедливость уравнения (6. 6) для пассивного железа. Для пассивного никеля Окамото и сотрудники также нашли, что после быстрого изменения потенциала плотность тока меняется по логарифмическому закону (см. рис. 357). [c.814] Для благородных металлов при образовании пассивирующих покрывающих слоев (в большинстве случаев мономолекулярных) также наблюдается линейная зависимость потенциала 8л от времени или от количества электричества (см. 155). Впрочем, непонятно, почему уравнение (6. 6) выполняется в случае образования мономолекулярных (хемосорбционных) слоев. Пока еще не существует объяснения линейного роста потенциала для этого случая. [c.814] Вернуться к основной статье