ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Причинная функция Грина и коррелятор смещений из "Физическая механика реальных кристаллов" Поскольку функция Ос отличается от функции О только решением уравнения (1.58), то она также подчиняется уравнению (1.62). [c.129] Мы видим, что при t Ф О корреляционная функция является комплексной. Наличие мнимой части имеет квантовую природу. [c.130] Весьма поучительна зависимость среднего квадрата смещения атома от размерности кристалла. В трехмерном кристалле при со - О функция распределения частот исчезает по закону v (со) хз со со . Поэтому интегралы в формулах (6.51) и (6.52) для -кристал-ла являются собственными (ограниченными по величине). [c.131] Но если Г = О, то интеграл (6.51) остается конечным. Другими словами, нулевые колебания не являются опасными для существования дальнего порядка в 2с(-кристалле. [c.131] Наконец, для одномерного кристалла v (0) О, и потому интеграл (6.51) расходится при любой температуре — величина среднего смещения атома оказывается бесконечной. Таким образом, дальний порядок в одномерном кристалле разрушается как тепловыми, так и нулевыми колебаниями. [c.131] Весьма характерно отсутствие постоянной Планка в формуле (6.52), из чего следует, что при высоких температурах квантование колебаний не существенно, и для описания усредненных движений атомов в решетке можно использовать классические представления. [c.132] Вернуться к основной статье