ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Квантовое движение краудиона из "Физическая механика реальных кристаллов" Воспользуемся моделью Френкеля — Конторовой для анализа возможности проявления квантовых эффектов в движении краудиона. [c.192] Начнем с классических уравнений, описывающих краудион. Поскольку в модели Френкеля — Конторовой краудион выступает как коллективное возбуждение, захватывающее много атомов (во всяком случае, при условии % а), то его можно описать как локализованное динамическое состояние поля смещений и х, Г). [c.192] Энергия (10.23) может быть вычислена стандартным методом с помощью (10.26) как энергия поля смещений. [c.193] При малых скоростях Р = m V. [c.193] По поводу функции Гамильтона (10.29), или энергии краудиона, можно сделать два замечания. [c.193] Во-вторых, как уже отмечалось, функция Гамильтона краудиона (10.29) не зависит от положения его центра, и это является прямым следствием континуального приближения. [c.193] Зависящая от координаты часть энергии (10.35) выступает в роли потенциальной энергии краудиона. Следовательно, перемещение краудиона в дискретной цепочке атомов связано с преодолением потенциального рельефа (10.35). [c.195] Но при о потенциальный рельеф (10.35) создает очень слабые потенциальные барьеры между соседними минимумами энергии, и краудион может преодолеть их путем квантового туннелирования. [c.195] Вернуться к основной статье